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La barre suivante, de 16 centimètres, nous donne les mêmes 
résultats, mais d’une manière plus marquée : 
Expérience faite sur un barreau d'acier trempé et recuit, de 16 cent. 
de longueur, de 2°,5 de diamètre, aimanté depuis un an et faisant, 
sous l’influence du globe, 20 oscillations en 79". L’aiguille d’é- 
preuve fait toujours 5 oscillations par minute. 
Quotients 
=U 3 Quoti nts 
x ® Durée , Nombre Intensités |. de deux SE Inténatté Excè 
à 5 CE 50 d PL RU Dose) VAT NT a aféléut, 
5.8 rene FD f ir BTE) successives. 
: 89 33,10 222 230  |+ 8,0 
2 79 37,97 141,67 141,7 |+ 0,0 
3 90 33,33 108,60 2,047 0,716 108,2 |— 0,4 
4 104 28,84 80,70 2,076 0,743 81,1 |+ 0,4 
5 121 24,80 59,00 | 2,004 0,731 58,0 | — 1,0 
6 150 20,00 37,50 2,077 0,635 36,4 | — 1,10 
71 205 14,63 18,90 | 0,504 18,1 |— 0,80 
Il me semble donc démontré que pour des aimants d’un dia- 
mètre de 2°%,5 ou plutôt dans lesquels & ne dépassera pas 0,80, 
l'état magnétique sera représenté d'une manière suffisamment 
approchée par la formule y — 44" tant que la longueur sera 
supérieure à 30 cent.; mais pour une dimension plus petite, il 
faudra employer la relation y — A4 (u*—u?l—x), 
Il est clair, du reste, que si la valeur de & augmente, la limite 
de longueur pour laquelle on pourra appliquer la formule sim- 
plfiée y = 4v* sera plus grande que 30 cent et plus petite dans 
le cas contraire. Ainsi pour des barres de plus en plus grosses, 
la limite de longueur s’accroit de plus en plus, comme elle di- 
minue au fur et à mesure que le diamètre de l’aimant devient 
plus petit. Un aimant d’un millimètre d'épaisseur et d’un déci- 
mètre de longueur aura un état magnétique satisfaisant très 
bien à la loi de la progression géométrique. 
Il ne faudrait pas croire cependant qu’en prenant le premier 
barreau venu et en l’aimantant par la méthode de la touche 
séparée, son magnétisme se trouvera toujours distribué régu- 
hèrement suivant la loi de la progression ou celle de la série 
récurrente. Pour qu'il en soit ainsi, il est nécessaire que la 
structure moléculaire de ce barreau soit elle-même bien régu- 
hère et homogène dans toute son étendue. Or, cette condition 
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