494 = 
première ordonnée et nous permettre de compter sur les nom- 
bres obtenus par l’un ou par l’autre procédé. 
Si nous prenons maintenant les intensités données par la for- 
mule qui, pour les raisons exposées plus haut, sont les plus 
exactes et que nous les comparions aux valeurs correspondantes 
de y, nous trouvons que les logarithmes de & sont sensiblement 
proportionnels aux racines carrées de ces intensités. Ainsi, pour 
les deux premières, on a : 
155831 
Ve A 11,356 — 1,16 
Log 0,762 _—0,1180450 
Log 0,787 —0,1040253 
Pour les deux suivantes : 
66635 —— 
POBEL5 pes 
Dé V #8 
Log 0,853 __—0,0690510 
Log 0,875  —0,0579919 
Enfin, comparant la première et la dernière intensité 
155831 RTC 
—— 6,6030 = 9 5 
V 23616 V É 
Log 0,762 — 0,1180430 
Log 0,900  —0,04575749 
Les différences sont aussi faibles qu’elles peuvent l'être, et il 
est permis de poser 
A __ Log , 
A! Loge 
A et 4' étant les valeurs de la première ordonnée pour deux 
états magnétiques différents du même aimant dont y et u! sont 
les raisons des deux progressions. 
Dans le cas où la longueur de l’aimant est un peu grande et 
son magnétisme considérable, nous avons vu que la distanee du 
= 1,14. 
— 1,20. 
et Se 2 
i 
pôle à l'extrémité est égale à — PAUA Elle est, par conséquent, 
u 
en raison inverse de la racine carrée de l'intensité de la pre- 
mière tranche. C’est ce que l’on remarque, en effet, dans les 
