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disegnare punto per punto la vera traiettoria dell'elettrone, si dovrà far uso della 

 equazione (15). 



La (16) permette di calcolare il periodo T sulla curva (17), cioè il tempo impie- 

 gato dall' elettrone a percorrere la traiettoria girante, dando tal nome a quella curva, 

 onde distinguerla dalla vera traiettoria. Si sottragga perciò membro a membro la (16) 

 dall' equazione che si ottiene cambiando nella (16) stessa t in t -+- T. Poiché il secondo 

 membro di questa nuova equazione non differisce da quello della (16) che in ciò, che 



A — r 



are sen — r- _^ = ha variato di 2tt, si troverà : 

 V A 2 — B 2 



T^b =.2jiA (1 — SaB) ; 

 ossia chiamando T n il periodo del moto siili' elisse, dato da 



_ 2jiA _2jzA 3 /* 



si ha ancora : 



T= r,(l - ZaB) = r (-£*) = T„ ( 1 - 3 -j r \ . (18) 



Si può quindi descrivere l'effetto prodotto dal campo magnetico sul moto dell'elet- 

 trone come segue: 1.° la traiettoria elittica si cambia nella traiettoria (17); 2.° questa 

 è percorsa in un tempo T minore del periodo primitivo T a \ 3.° la traiettoria stessa 

 ruota uniformemente intorno all'origine colla velocità angolare l / h. 



Naturalmente invertendo il campo si avrebbero mutamenti contrari. 



È facile riconoscere inoltre, che la traiettoria girante (17) racchiude un'area minore 

 di quella della primitiva elisse. Infatti la prima delie (3) può scriversi : 





dt 

 e mostra intanto che la legge delle aree è rispettata; da essa si ricava per l'area: 



n + T 



/■(. -t- j. 



s= Ui fi dd l = 1 /»aT, 

 e per la (18) : 



s = „AB |"i— |(r2-f-3^I (19) 



La traiettoria girante contiene dunque un'area minore dell'area ir AB dell' elisse 

 primitiva. 



Infine, se ir è il periodo relativo alla rotazione della traiettoria girante, si ha 



T=Aax. (20) 



