Spectroscopische Untersuchungen. — Dritte Mittheilung. 95 



Das ist aber ungeniigend. Man musste die Erscheinung audi quantitativ verfolgen und 

 verschiedene Criteria aufsuchen, die die ausgesprochene Hypothese bekraftigen. 

 Von solchen Criterien konnen wir drei anfiihren. 



Erstes Criterium. 



Stent man auf deni Boden des Doppler'schen Princips, so lasst sich aus der beobach- 

 teten Verschiebung SX der Linien&ste von der Axe der Schleife die entsprechende lineare 

 Gescbwindigkeit v der positiven Atomionen berechnen. 



Es wird namlich 



V = T' V > ••••(4) 



wo V die Licbtgeschwindigkeit bedeutet. 



Andererseits kann man v aus den zur Zeit berscbenden electriscben Daten berecbnen. 



Aus derUebereinstimmungderauf zwei ganz verschiedenen Wegen berecbneten Werthe 

 von v lasst sich ein Criterium fur die Zulassigkeit der aufgestellten Hypothese gewinnen. 



Eine Berechnung von v aus den electrischen Daten kann nicht streng durchgefiihrt 

 werden. Dies ist aber auch gar nicht nothig. Es handelt sich nur darum, zu sehen, ob man 

 auf diesem Wege fur v Werthe von derselben Grossenordnung bekommt, wie durch directe 

 spectroscopische Beobachtungen. 



Die das Atomion treibende electrische Kraft F lasst sich in erster Annaherung durch 

 die Potentialdifferenz an den Enden des leuchtenden engen Kanals ausdrucken. Freilich ist 

 diese Potentialdifferenz nicht bekannt, da direct nur die Potentialdifferenz V 1 — F 2 an den 

 Quecksilberelectroden gemessen wurde, da aber, wie unsere Versuche gezeigt haben, 

 ganz kurze, enge, leuchtende Funkenstrecken, wenn man sich auf den Standpunkt des 

 Ohm'schen Gesetzes stellt, einen enorm grossen Widerstand besitzen, so wird das Potential- 

 gefalle hauptsachlich in dem engen leuchtenden Kanal stattfinden. Bedeute nun D die Lange 

 dieses engen leuchtenden Kanals, so konnen wir in erster Annaherung F folgendermaassen 

 ausdrucken. 



F = ^ (5) 



F ist die aussere electrische Kraft, welche das Atomion in Bewegung versetzt. 



Ausserdem kann noch eine innere treibende Kraft F i vorhanden sein 1 ). Denkt man 

 sich namlich eine Schaar von Electronen und positiven Atomionen, die, wenn ein Strom 

 durch den leuchtenden Dampf hindurchgeht, gegen einander sich bewegen, so lasst sich 

 wohl sofort erkennen, dass das betrachtete bewegliche Atomion noch unter der Wirkung 

 einer inneren treibenden Kraft F { stehen muss. 



1) Man vergleiche. Stark. Die Electricitat in Gasen, pp. 291 und 355. Leipzig (1902). 



