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ten, so drangt sick eine weitere verallgemeinerte Vermuthung iiber die Ursache des Leuch- 

 tens der Gase und Dampfe auf. 



Es ist eine bekannte Thatsache *), dass, wenn Gase und Dampfe in einem Geisslerrohr 

 durch electrische Entladungen zum Leuchten gebracht sind, ihre mittlere Temperatur ver- 

 haltnissmassig ganz niedrig ausfallen kann. Nun hat andererseits King 2 ) experimentell ge- 

 zeigt, dass man durch Erhbhung der Temperatur allein Metalldampfe zur Emission ihres 

 Linienspektrums veranlassen kann. Ein solches Leuchten kann jedoch nur bei sehr hohen 

 Temperaturen stattfinden, wenn schon eine gewisse Ionisation eingetreten ist, und die posi- 

 tiven Atomionen eine geniigend grosse Fortpflanzungsgeschwindigkeit erhalten haben. 



Diese Thatsachen fiihren direct zu der Vermuthung, dass die "Wirkung einer electri- 

 schen Entladung in einem zum Leuchten gebrachten Geisslerrohr nicht nur darin besteht, 

 das entsprechende Gas zu ionisieren, sondern auch den positiven Atomionen die nothige 

 Geschwindigkeit zu ertheilen, bei welcher sie anfangen merklich leuchtfahig zu werden. 



Auf Grund dieser Hypothese ware also die Lichtemission der positiven Atomionen nur 

 eine Folge ihrer Fortpflanzungsgeschwindigkeit, bei welcher eine gewisse Reaktion des 

 Aethers oder anderer materieller Theilchen sich geltend macht ') und welche in einer ent- 

 sprechenden Lichtemission sich aussern wiirde. 



Bedeute nun 7 die Intensitat der Lichtemission, so ware also I nur eine Function von v. 



I=f(v). 



Es gabe also auf Grund dieser Annahme nur «bewegte Intensitatw und das, was Stark 

 «ruhende Intensitat» nennt, ware auch eigentlich ebenfalls nur «bewegte Intensitat», aber bei 

 verhaltnissmassig kleinen Geschwindigkeiten. 



Nach dieser Hypothese muss ein positives Atomion, um merklich leuchtfahig zu wer- 

 den, schon eine gewisse Fortpflanzungsgeschwindigkeit besitzen. Nach uuseren spectroscopi- 

 schen Untersuchungen sollen eben die electrischen Eutladungen diese ertheilen. Die Atomio- 

 nen erhalten dabei die nothige Geschwindigkeit, trotzdem bleibt die mittlere Temperatur 

 des Gases verhaltnissmassig niedrig, da die Anzahl ionisierter Theilchen in einem Cubikcenti- 

 meter Gas oder Dampf nur einen geringen Bruchtheil der Anzahl aller in demselben Voluraen 

 enthaltenen Atome bildet. Nach den Berechnungen von Planck und Drude ist in der That 

 die Gesammtzahl der Atome in einem Cubikcentimeter bei atmospharischem Druck und bei 

 0° C. von der Grbssenordnung 10 19 , wahrend n von der Grossenordnung 10 12 sich ergeben hat. 



Nun haben unsere Beobachtungen iiber die Zerspaltung der griinen und indigo-blauen 

 Linie des Quecksilberdampfes gezeigt, dass die Geschwindigkeit des zum Leuchten gebrach- 

 ten Atomions je nach den Versuchsbedingungen etwa 1 — 2 Kilometer pro Secunde betragt. 



1) Man vergleiche z. B. unsere Abhandlung «Spectroscopische Untersuchungen». Zweite Mittheilung. Memoures 

 de l'Academie Imperiale des sciences de St.-Petersbourg. VIII Ser. Vol. XIX. A r s 9. § 3 (1906). 



2) Ann. d. Phys. Bd. 16. p. 360 (1905). 



3) Man vergleiche Stark. «Zur Diskussion iiber den Doppler-Effekt bei den Kannlstrahlen». Phys. Zeitschr. 

 8 Jahrg. As 3, p. 79. 



