Spectroscopische Untersuchungen. — Dritte Mittheilung. 105 



Wollte man aber eine solche mittlere Gesckwindigkeit v von 1 klra./sec. durck einen rein tker- 

 miscken Vorgang kervorrufen, so iniisste sckon nack der kinetiscken Gastheorie die Tempe- 

 ratur des Quecksilberdampfes bis auf 7760°C. gesteigertwerden 1 ). Bei dieser koken Tempe- 

 ratur miissten dann die Quecksilberdaropfe das entspreckende Linienspektrum emittieren. 

 Dieser Controllversuck ist aber leider nickt ausfiikrbar. 



Dass die scknelle Translationsbewegung der Atomionen wirklick dieUrsacke ikrerLickt- 

 emission sein kann, kat Stark auck durck directe Versucke bestatigt 2 ) uud den Begriff «be- 

 wegte Intensitat» eingefiikrt. Allein aber soil diese Art Emission nur bei ungemein grossen 

 Geschwindigkeiten, wie dieselben in den Kanalstraklen vorkommen, zum Vorsckein treten. Fur 

 die sogenannte «rukende Intensitat» kat Stark die Vermuthung ausgesprocken, dass der Ur- 

 sprung derselben in einer Deformation eines positiven Atomions durck Stoss zu sucken sei. 

 Nack der friiker angefiihrten speciellen Deutung unserer Versucke soil aber dies auch «be- 

 wegte Iutensitat» sein. 



Hier stossen wir aber auf eine ziemlicb grosse Sckwierigkeit. 



Nack Stark's Versuchen ist dieLichtemissionZffir die bewegte Intensitat wirklick eine 

 Function von v, wobei Jzugleick mit v wackst. Aber zvviscben der bewegten (fur sekr grosse 

 Wertke von v) und rukenden Intensitat befindet sick eine ziemlick ausgedeknte Liicke, wo 

 keine merklicke Emission stattfindet. 



Wie ware diese Tkatsacke mit unserer Hypotkese in Einklang zu bringen? 



Dazu ware erforderlich, dass die Function 1= f(v) fur bestimmte Wertke von v klein 

 ware und durck ein Minimum kindurckginge. Das ware allerdings wokl denkbar, wenn das 

 entspreckende Atomion eine gestreckte Form katte, moglickerweise lasst sick aber dieser 

 sckeinbare Widerspruck in viel einfackerer Weise erklaren. 



Stark nimmt namlick an, dass die Liicke zwiscken rukender und bewegter Intensitat 

 bei seinen pkotograpkiscken Aufnakmen des Spektrums der Kanalstraklen durck die geringe 

 Licktemission der bewegten Intensitat fiir kleinere Wertke von v bediugt sei. Es kann aber 

 dafiir eine andere Erklarung gegeben werden. Es mag wokl sein, dass die positiven Atomio- 

 nen mit entspreckenden kleiueren Gesckwindigkeiten garnickt oder nur in geringer Anzakl 

 in dem Kanalstraklenraum vorkanden sind. 



In der Tkat werden die in dem Katkodenraum gegen die negativ geladene durcklockerte 

 Kathode sick bewegenden positiven Atomionen von derKatkode angezogen. Es ist dann wokl 

 denkbar, dass in der Nake der Katkodenlocker diese Anziekung sick so stark geltend macht, 

 dass die mit kleineren Fortpflanzungsgeschwindigkeiteu begabten Atomionen von ikren 

 geradlinigen Baknen dermaassen abgelenkt werden, dass sie nickt mekr durck die Katkoden- 



1) Berechnet nach der Formel 



« = 0,485 ~7i=. 1/ r^ 



' l 8 f 273 sec. 



2) Siehe Stark. Ueber die Lichtemission der Kanalstrahlen im Wasserstoff. Ann.d.Ph.(4) Bd.21. p. 401 (1906). 



3an. $H3.-MaT. Ot^. J4 



