Die Bewegung der Kometenschweifmaterie auf ryperbolischen Bahneh. 5 



woraus sich ergeben: 



sin "2(0)3— ft) 2 ).sin— (o> 3 +co 2 ) sin -r (cd 3 — w^.sin — (wj+Wj) sin — (o> 2 — o>,).sin— (a) 2 +a),) 



£.sinco= + 2. ^ r-, c —^ — : . ,~ < ~ . -£*— -..(3) 



» sin (o> 3 — <o 2 ) sin(w 3 — (o,) sin ((02-0),) v ' 



jKj Xt 2 XI3 



sin — -(co 3 — u 2 ).cos-g(a) 3 -i-a) 2 ) sin — (a> 3 — w^.cos— (io 3 -»-a>,) sin-jr- ( w 2 — w i)- cos ~2( a V~ a> i' 



^.COSCO =q=2. -^- ^ 2 ~ r-j — -^ l - -...(4) 



n sin (o> 3 — w 2 ) sin (a) 3 — to, ) sin (a> 2 — o^) x ' 



jR| jRq jB^ 



und folglich auch der Perihelwinkel co n und die Exzentrizitiit nebst dem Exzentrizitats- 

 oder Asymptotenwinkel ^: 



sec <\i = E (5) 



Zur Ableitung des halben Parameters erhalt man: 



-J = S.cos^ — co w ) ± 1 



p 



r — -E.cos(co 2 — w w )d= 1 

 , = #.COS(co 3 — co w )=t 1 



nach entsprechender Multiplikation mit: 



H-sin(w 3 — o) 2 ), — sin(u> 3 — wj. -+- sin (w 2 — coj 



folgt unter Beriicksichtigung der Formel: 



cos a . sin (y — (3) — cos [3 . sin (a — y) -+- cos y . sin (p — a) = 



nach Addition: 



p _ . sin((Q 3 — (o 2 ) — sin((o 3 — (Qt) -»- sin(o> 2 — o^) 

 sin(co 3 — to 2 ) sin(o) 3 — (0[) sin(o> 2 — a>j) ' 

 Jvj xt 2 xi 3 



Der Zahler verwandelt sich in: 



2 . sin y (o> 3 — w 2 ) . cos \ (co 3 — a> 2 ) — 2 . sin j (a> 3 — to 2 ) . cos (y (o 3 -+- -j w 2 — w, J 

 = 4 . sin T (w 3 — w 2 ) . sin -^ (o> 3 — c.^) . sin — (w 2 — Wj) 



