Die Bewegung der Kometenschweifmaterie auk hyperbolischen Bahnen. 

 Aus diesen beiden Gleichungen erhalt man entsprechend : 





25. sin *>„_,_ l y 9 P 



tgy^o = 



p YP~p'VA "•(■*" c - C0Bb >K-*- 1 ) a 



E . cos to TC zjz 1 1 — e 

 P p 



«*T F «= 



e.sinw- 1 -,/p P 

 ± . 1/ — A 2 . (E . e . cos to-, qz 1) 



E+l 1 — e.cosw TC 



(10) 



Die beiden Zeicben vor der Wurzel weisen auf die Existenz zweier Schnittpunkte bin. 

 Da die in der Sonnenrichtung ausgestromte Materie gewohnlich zuerst in die Kometenbahn 

 hineintritt, sich innerbalb derselben in der Ricbtung des Kerns fortbewegt und erst dann 

 wieder aus der Kometenbabn, dieselbe zum zweiten Male scbneidend, unter dem Einflusse 

 der repulsiven Sonnenenergie hinaustritt, so ist fiir den Ausstromuugsmoment M der Schnitt- 

 punkt mit dem Zeicben — vor der Wurzel zu nehmen, wahrend das andere Zeicben -+- 

 sicb auf den zweiten (im Sinne der Kernbewegung) weiter gelegenen Schnittpunkt beziebt. 

 Die beiden Scbnittpunkte sind stets reell, da der Ausdruck unter der Wurzel einen absolut 

 positiven Wert darstellt, was sicb auf folgende Weise nacbweisen lasst. Es sei: 



Q 



= w- • Pf — 2 . (E. e . cos a). =h 1) — -1 



P.p \_A x rc ^^ / a J 



(11) 



Man erhalt unter Beachtung der Beziebung (9) 

 D = YTp-b '^T 1 - 2 i E - e ■ cos K-^o) h= l) — P -~] = 



^-.E 2 . sin 2 F n (e 2 . cos 2 v — 1) h . e 2 . sin 2 v — 



= ^- p -[^-(E 2 .co & 2 V ~l) 



— 2 . (E . e . cos v . cos V =f= l) — 2 . E . sin v . sin F J . 



Die algebraiscbe Summe des ersten, dritten und funften Gliedes in der grossen Klammer 

 ist gleicb Null. In der That sie verwandelt sich in: 



y ■ (e. cos V =p 1) — 2 . / E . e . cos v . cos F =j= 1 \ -+- — . (e . cos v — 1) = 



= (e . cos v -t- 1) . (E . cos V q= l) — 2 .(E.e . cos v . cos V qp 1 ) -+- 



-§-(#. cos F ± l).(e.cos v — 1) = 0. 



