DlE BeWEGDNG DER KoMETENSCHWEIFMATERlE AUF HYPERBOLISOHEN BAHNEN. 1 1 



wird, umgekehrt, mit diesen Werten M (v , r ), g, G, p. nach den Formeln hyperbolischer 

 Bewegung erne Hyperbel abgeleitet, so wird letztere wenigstens schou annahernd die Beob- 

 aclituugen darstellen, und als erste gcniiherte Bahn, welche aber durchaus den Bewegungs- 

 gesetzen streng geniigt, anzusehen sein. 



§ 3. Die den Bewegungsgesetzen streng gentigende 



Hyperbel. 



Die im vorigen Paragraphen abgeleiteten genaherten Werte von M (# , r ), g, G, fx 

 liefern eine zwar ebenfalls geuiiherte, aber den Bewegungsgesetzen streng geniigende Hyperbel 

 auf folgende Weise. 



Zuniichst ergebeu sich der Tangentenwinkel p und die Orbitalgeschwindigkeit h des 

 Kometenkerns ira Ausstromungsmomente M nach den Formeln (16) resp. (28). Die Orbital- 

 geschwindigkeit H der Schweifmaterie auf der Hyperbel in demselben Momente betragt: 



tf 2 = V -*- f — 2 • K .g . cos (£ - G) (34) 



wobei der entsprechende Tangentenwinkel p, zur Hyperbel sich ergiebt nach den Formeln: 



H . sin Pj = h . sin p — g . sin G j 

 H . cos Pj = \ . cos p — g . cos G ) 



(35) 



Als Kontrolle kann dienen: 



sin y = i . sin(p- G)- ft = p -+- T (3G) 



Die vom Radiusvektor in l j k mittleren Sonuentagen beschriebene doppeltc FUiche 



betra <T t* — 



° * C = H . r . sin p, == Vp — r . g . sin G (37) 



Die Hilfsgrosse von Norton ist: 



m = zi^J>. (38) 



Der halbe Parameter, die Exzentrizitat, der Asymptotenwinkel, die grosse Halbachse 



sind entsprechend : 



P = ^ = m.r . sin 2 p, ; (39) 



E 2 — 1 = m . (m =j= 2) . sin 2 p x ; (40) 



tg ^ = sin Pj . V m , (m qp 2) ; (41) 



A =c 6 :(ffl+2) (42) 



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