Die Bewegung der Kometenschweifmaterie aup hyperbolisohen Bahnen. 59 



Hieraus ergiebt sich A in Kilometern, R in astron. Einheiten und der Winkel w = v : 



A (klm.) 



1. 906 469 =1= 12 062 



2. 2 509 716 ± 33 930 



3. 5 842 650 ± 34 886 



4. 10 323 860 ± 43 220 



5. 25 630 120 ± 61 350 



R (astr. Einh.) 

 1032 981 ± 0-000 081 

 1 043 630 ± 0000 227 

 1-066 132 ± 0-000 234 

 1-096 566 ± 0-000 289 

 1-200 811 ± 0-000 401 



(0 =v 



— 1° 2' 57"A 

 + 20 30.7 

 h-1 39 23.7 

 -4-2 55 39.7 

 -i- 5° 40' 23*8. 



Der Gang der Werte R und to beweist schon an dieser Stelle auf das deutlichste, dass 

 die uns interessierende Schweifverdichtung sich, gleichwie beim Kometen 1903 IVBorrelly, 

 auf einem zur Sonne konvexen Bogen bewegt hat und also ebenfalls einer von der Sonne 

 ausgehenden repulsiven Kraft unterworfen gewesen ist. Diese Kraft wird aber beim Kometen 

 Swift 1892 I infolge der recht langen Sichtbarkeit der Schweifverdichtung viel kleiner als 

 im Falle des Kometen Borrelly 1903 IV sein, bei welchem die betreffende Schweifstelle nur 

 innerhalb 7 Stunden verfolgt wurde und am folgenden Tage nicht mehr zu sehen war. 



Zum Zweck einer genaueren Bestimmung der Lage der Schweifmaterie in bezug auf 

 den verlangerten Radiusvektor wenden wir uns an das Flachengesetz. Fur den Kometen- 

 kern betragt die in 1 mittl. Sonnentage vom Radiusvektor beschriebene doppelte Flache 

 c = k- Vp = 0024 643. Die vom Radiusvektor R der Schweifmaterie wahrend der ver- 

 schiedenen Zeitintervalle beschriebenen doppelten Flachen (in 1. mittl. Sonnentag) sind nach 

 der Naherungsformel : 



C= i^-i^-sinK — co a ): [M 2 — M,], 



wobei M l , M 2 . . . . die Beobachtungsmomente bedeuten : 



Zeitintervall. 

 April 5—6 



6— 7 



7— 8 

 8—10 



G 

 0-025 193; 



0-025 998; 

 0-027 299; 

 0030 675; 



Diff. 



0-000 805, 

 001 301; 

 003 376. 



Das stetige Wachsen der Werte G ist nur auf inkorrekte Winkel w zuruckzufuhren, 

 d. h. die Schweifmaterie hat sich nicht stets (wie es auch zu erwarten war) auf dem verlan- 

 gerten Radiusvektor des Kometenkerns befunden, sondern ist allmahlich hinter demselben 

 zuruckgeblieben. Die Winkel to wachsen nicht ebenso schnell wie die Winkel v. Die obige 



8* 



