II. Abtheilung. Naturwissenschaftliche Section. 117 



Die Gleichungen (7.) und (7a.) gelten unter den beiden Annahmen, 

 dass 1) die secundäre Leitung das enthält, was in Fig. 1 angegeben ist, 

 wobei also nur die Capacität der inducirten Rolle in Betracht kommt; 

 dass 2) die Windungen dieser Rolle vollständig isolirt sind. 



_ / T* Man denke sich nun vor die Rolle R 9 noch 



JT / 



t tt — < einen Condensator geschaltet, wie Fig. 2 zeigt. 



"ä-J 1 ^~c\ Di e Zuleitungsdrähte zu ihm zweigen sich in den 



— — \ \F Pakten A und B ab. Eine Belegung des Con- 



i. — f \ -° J densators ist also auch durch die Leitung L zur 



TT 



e . n Erde abgeleitet. 



Fig. 2. & 



Hat der eingeschaltete Condensator die Capacität c, so tritt an die 

 Stelle von c der Werth c -(- c. Dadurch wird Gleichung (2.) 



d v 

 i = (c + c) ^ 



und man erhält anstatt des Ausdruckes (7a.) für die Zeitdauer der 

 Periode den anderen 



T = Kp (c + c) (7t 2 + X 2 ). (8a.) 



Die Annahme 2), dass die Windungen einer Inductionsrolle voll- 

 standig isolirt sind, ist in Wirklichkeit meistens nicht erfüllt. Der 

 Draht einer von Schiller 1 ) untersuchten Rolle war doppelt mit Seide 

 umsponnen und die Bespinnung reichlich mit Copallack getränkt. Dennoch 

 erwiesen sich die isolirenden Schichten als bedeutend leitend. 



Wenn man diese Leitungsfähigkeit in Rechnung zieht, sie sei a r , 

 so wird die Gleichung (2.) für die Versuchsanordnung Fig. 1 



dv 



i = a r v + c T 



und man erhält für die Grössen X und T die Gleichungen 



X 1 



T 



- i (f + 9- 



(9.) 



T = l/ pop (*' + _JL.). (9a.) 



' 1 + a r w 



Für die Anordnung in Fig. 2 ist zu berücksichtigen, dass auch das 

 i8olirende Medium des Condensators leitend sein kann. Ist seine 

 Leitungsfähigkeit a„ so tritt an die Stelle von Gleichung (2.) die 

 folgende 



dv 



i = (a r + a c ) v + (c + c)— , 



l ) Schiller, Pogg. Ann. Bd. 152, p. 535, 1874. 



