72 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



nos interesa, tenemos otra solución particular, la que hemos bailado 

 en el caso del segundo miembro nulo ó sea : 



i„ = Me- <" sen (bt -f- <p) (10) 



de modo que la solución general será : 



i = ¿o + h (11) 



En la expresión (11) i representa la parte transitoria del movi- 

 miento, la cual se sobrepone á la parte sinusoidal xiermanente i, del 

 mismo. El período de í„ es generalmente distinto del de i¡ : depende 

 exclusivamente de las relaciones entre las varias constantes del cir- 

 cuito. 



Si en fin consideramos el caso general de una f. e. m. periódica que 

 puede desarrollarse en serie de Eourier, de tal modo que : 



de 



/o + ~ 2 P " Sen {Udt + ^ (12) 



1 

 La solución general de la ecuación diferencial seguiría siendo : 



1 



con la condición que : 



i„ = F„, sen (ndt -j- o„ — i n ) 



en la cual Fn y íi n se definen como F, y <1, en el caso anterior. 



Según las condiciones de resonancia de las armónicas de mayor im- 

 portancia, pueden producirse elevaciones momentáneas considerables 

 de la intensidad y de la tensión. 



Eesumiendo el estudio anterior, vemos que la ley de variación de la 

 tensión con el tiempo consta de la superposición á la curva periódica 

 de régimen permanente de otras curvas ondulatorias amortiguadas, 

 de periodicidades distintas, y generalmente superiores á la periodici- 

 dad de la fundamental. Según las relaciones entre las constantes de 

 diclios circuitos, se originan sobre-tensiones cuyos valores no podemos 

 establecer exactamente, aumentando probablemente los peligros de 

 los choques por los factores tensión, intensidad y frecuencia. 



En general se han estudiado estos fenómenos para líneas de trans- 

 misión muy largas y de alto potencial, en los cuales pues la conden- 

 sación produce efectos nada despreciables. Sin embargo las constan- 



