204 J. BERNSTEIN: 
in dem Momente der Schliessung des polarisirenden Kettenstromes in seiner 
vollen Höhe vorhanden wäre, so müsste von diesem Momente ab die Ab- 
lenkung am Galvanometer beginnen und in dem Maasse stetig wachsen, 
als wir den Schieber des Rheotoms vom Nullpunkte an vorschieben bis zu 
derjenigen Stellung, bei welcher die Schliessung des polarisirenden Stromes 
mit der des Nervenkreises zusammenfällt. Die Versuche ergeben aber mit 
Deutlichkeit, dass dies keineswegs der Fall ist, sondern dass nach dem 
Schluss des polarisirenden Stromes eine gewisse gut messbare Zeit vergeht, 
bis überhaupt Anschläge am Galvanometer eintreten. Die Vorgänge, welche 
man in diesem Falle beobachtet, lassen sich in folgender Weise darstellen 
(s. Versuchsreihe I und die zugehörigen Figuren Taf. IX). 
Man beobachtet in solchen Versuchen, dass jedesmal eine ziemlich 
starke negative Schwankung dem katelektrotonischen Strome vorangeht. 
Ihr Ende ist häufig von dem merklichen Anfang dieses Stromes getrennt 
und ihr Maximum kehrt den abgeleiteten Strom meist um, wird also absolut 
negativ. Der katelektrotonische Strom wächst langsam an, reicht über die 
Dauer des polarisirenden etwas hinaus und sinkt erst schnell dann lang- 
samer auf Null. 
Die Fig. 3 giebt ein Bild dieses Vorganges für den Fall, dass der 
polarisirende Strom nicht zu stark ist und die Ableitung nicht zu nahe 
demselben stattfindet. Es sei SO die Abseisse der Zeit, S der Moment 
der Schliessung, O der Oeffnung des polarisirenden Stromes, ‚Sy sei die Höhe 
des ruhenden Nervenstromes; so stellt ngs die Curve der Schwankung dar, 
welche unter die Abseisse herabsinken kann. In einem späteren Momente X 
wird erst der katelektrotonische Strom merkbar, steigt in einer meist convex 
nach unten gerichteten Curve an, überdauert die Oefinung etwa bis zum 
Punkte # und sinkt dann bis e wieder ab in einer meist nach oben con- 
vexen Curve, die einer logarithmischen ähnlich sieht. 
Es kann wohl keinem Zweifel unterliegen, dass die negative Schwan- 
kung, welche beim Schliessen eintritt, der Ausdruck derjenigen starken Er- 
regungswelle ist, welche die Schliessungszuckung des absteigenden Stromes 
hervorruft. Ich möchte sie deshalb die „kathodische Schliessungswelle“ 
nennen. Dass beim Oeffnen des kathodischen Stromes eine solche nicht 
vorhanden ist, erklärt sich aus den bekannten Ursachen des Zuckungs- 
gesetzes, da die aus der Anode entstehende Erregungswelle sich über die 
Kathode nicht fortpflanzen kann. Es fragt sich aber, ob sie bei mittel- 
starken polarisirenden Strömen nicht ebenso wie die Oefinungszuckung zum 
Vorschein kommen müsste. Hiervon habe ich indessen nichts wahrnehmen 
können. Vielleicht liegt diese Schwankung in dem absinkenden Katelektro- 
tonus verborgen und bewirkt nur eine Verlängerung des Stromes. Doch 
