ZEITLICHER VERLAUF DES PHYSIKALISCHEN ELEKTROTONDS. 209 
Die länger andauernden Nachwirkungen, welche nach der Oeflnung 
von Fick und Hermann beobachtet worden sind, kommen in diesem 
Falle nicht zum Vorschein, da die Polarisation eine intermittirende ist.! 
b. Ableitung von zwei Punkten des Längsschnittes. 
Bei der Ableitung zweier symmetrischen Punkte des Längsschnittes 
pflegt man während der Inductionswirkung mit abwechselnd gerichteten 
Strömen keine Schwankung zu beobachten, wenn nicht elektrotonische 
Wirkungen auftreten. Dies ist nun nach unseren jetzigen Kenntnissen da- 
durch zu erklären, dass die Erregungswelle zwei entgegengesetzte Schwan- 
kungen hervorruft, die sich nahezu aufheben, indem jede innerhalb der Welle 
befindliche Stelle negativ gegen jede in Ruhe befindliche wird.” Leitet 
man daher bei geschlossenem Nervenkreise einen unterbrochenen constanten 
Strom hindurch, so wird man nur dessen elektrotonische Wirkungen zu 
sehen bekommen. Anders freilich muss sich die Sache bei der Rheotom- 
beobachtung gestalten. Von der Kathode geht eine Erregungswelle aus, 
die erst eine negative, dann eine positive Phase der Schwankung erzeugt, 
und mit diesen beiden verbindet sich der entstehende Katelektrotonus. 
Ist nun die abgeleitete Strecke eine möglichst kurze, so sollte man erwarten, 
dass die beiden Phasen sich grössten Theils decken würden und der Kat- 
elektrotonus wieder zum Vorschein kommen müsste. 
Die Versuche in dieser Richtung (s. Versuchsreihe II u. Fig. 1. 
Tafel X) lehren nun, dass die letztere Bedingung leider nicht herzustellen 
ist. Man beobachtet immer selbst bei einer Ableitung von 3 bis 4m eine 
negative Phase der Schwankung, welche sich vom nachfolgenden Katelektro- 
tonus sehr deutlich abhebt. Nur in einem Falle ist es mir gelungen 
(Versuch 3) auch die positive Phase wahrzunehmen. Diese scheint überhaupt 
geringer zu sein, als die negative, woraus hervorgehen würde, dass die 
kathodische Schliessungswelle mit der Fortpflanzung an Grösse abnehme, 
und wird ausserdem durch den beginnenden Katelektrotonus verdeckt. 
Daher gelingt es in diesem Falle noch viel weniger einen richtigen Werth 
für die Geschwindigkeit des Katelektronus zu erhalten, der hier noch kleiner 
auffällt, als in den vorangegangenen Versuchen. 
Der Verlauf des Katelektrotonus ist in diesem Falle derselbe wie im 
vorhergehenden. Man sieht die Curve desselben erst schnell, dann lang- 
samer ansteigen, auch die Oeffnung auf kurze Zeit überdauern, um dann 
schnell abzusinken und sich allmählich der Abseisse anzuschliessen. 
! Hermann’s Handbuch. Bd. Il. Thl. 1. 8. 161. 
? Siehe Anhang. S. 207. 
Archiv f. A u. Plı. 1886. Physiol, Abthile. 14 
