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rapports dans le cas des colonnes liquides terminées infé- 
rieurement par une surface plane et suspendues dans des 
tubes. Ce dernier résultat tendrait à montrer que, lorsqu'on 
est arrivé au diamètre limite, le mercure ne se termine 
plus dans le goulot de l’ampoule que par une surface d’une 
très-faible convexité; mais, par suite de l’opacité du liquide 
qui remplit le large tube, je n’ai pu observer directement 
le degré de cette convexité. 
La grande stabilité que présente dans son état d’équi- 
libre une surface liquide d’un petit diamètre, est également 
la cause qui produit le mouvement de l'aiguille servant 
d’index dans le thermomètre à minima de Rutherford. On 
sait que cette aiguille se trouvant au sommet de la colonne 
d'alcool et dans l’intérieur de cette dernière, est repoussée 
par ce sommet et forcée de le suivre dans son mouvement 
rétrograde chaque fois que la température s’abaisse, et 
- qu’à l'instant où celle-ci redevient croissante, le liquide 
passe autour de l’Æiguille sans l’entrainer. Or il est évident 
que le sommet de la colonne, en se retirant, ne peut 
repousser le bout de l'aiguille qui est prêt à sortir du 
liquide, et, par conséquent, à déformer la surface, qu’en 
exerçant sur ce bout une pression capable de vaincre la 
résistance que l'aiguille oppose à son propre mouvement, 
et cette pression est encore ici due à l'action capillaire 
avec laquelle les molécules du sommet de la colonne, par 
suite de la petitesse du diamètre du tube, tendent à main- 
tenir la forme sensiblement hémisphérique de la surface. 
Il résulte de là que, pour un même diamètre intérieur du 
tube, plus l’action capil'aire du liquide qui remplit ce tube 
sera forte, plus pourra être grande la résistance qu'oppo- 
sera une aiguille au mouvement rétrograde du sommet de 
la colonne avant que cette aiguille cesse d’être entraînée 
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