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je l'ai fait voir pour les colonnes liquides suspendues, 
comme la plus grande stabilité correspond à une surface 
plane, il en résulte que les premiers diamètres devaient 
être évidemment plus grands que les seconds (1). 
Les principes qui m’avaient conduit théoriquement, 
pour les colonnes liquides, à la loi du rapport inverse du 
diamètre limite à la racine carrée de la hauteur capillaire, 
ne sont applicables qu’aux liquides susceptibles de mouiller 
les parois des tubes. On vient de voir que cette loi se vérifie 
d’une manière satisfaisante lorsqu'il s’agit de l’introduetion 
de liquides de cette nature dans des vases à goulots étroits. 
J'ai voulu connaître ce qui arriverait dans le cas d’un 
liquide comme le mercure, qui ne mouille pas le verre. 
J’ai done cherché, toujours par le même procédé, le plus 
grand diamètre pour lequei ce dernier liquide ne s’intro- 
duisait point dans les ampoules de mes expériences, et 
J'ai trouvé 8"",52. La dépression du mercure dans un tube 
capillaire d’un millimètre de rayon étant, d’après Laplace, 
4%%,599 , si l’on divise le diamètre limite ci-dessus par la 
racine carrée de cette dépression, on obtient 5,990. Ce 
nombre s'éloigne beaucoup de 2,334, moyenne des rap- 
ports des diamètres limites aux racines carrées des hau- 
teurs capillaires pour les liquides mouillant l’intérieur des 
goulots de mes ampoules; mais on peut remarquer qu'il se 
rapproche assez de 4,964, qui est la moyenne des mêmes 
(1) Voici les valeurs expérimentales des plus grands diamètres-limites 
que j'ai trouvées dans le cas de la suspension des colonnes liquides avec 
une surface libre plane : 
mm 
Fe Pan 0 Re 19,85 
Huile d'amande . . . . 13,50 
ACOOL PERL CAMES CAC GS 
