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l’autre partie. Or la résistance dont il s’agit est de la même 
nature que celle qui maintient les colonnes liquides dans 
les tubes : quand on verse un liquide dans un vase par un 
goulot très-étroit, le liquide forme à l’orifice ou à l’inté- 
rieur du goulot une surface qui, vu son petit diamètre, 
possède une très-grande stabilité de forme, et c’est cette 
stabilité qui met obstacle à l'échange ci-dessus, absolument 
comme elle l'empêche dans les tubes. Le rôle de l’air dans 
le cas d’un vase, comme dans celui d’un tube, se réduit à 
laisser aux actions capillaires la liberté de produire la sur- 
face d'équilibre dont il s’agit; cette surface étant formée, 
ces mêmes actions suffisent pour arrêter le liquide, ainsi 
que je l'ai fait voir dans le travail cité (1). 
L’explication que je viens de donner de la cause qui 
empêche l'introduction d’un liquide dans un vase à goulot 
étroit, peut être soumise à l'épreuve de l'expérience. En 
effet, si elle est vraie , la résistance aux mouvements rela- 
tifs des molécules du liquide, ou la viscosité, aura peu 
d'influence sur le phénomène, et celui-ci dépendra presque 
uniquement des actions capillaires que le liquide exerce. 
Conséquemment , lorsque le goulot d’un vase aura un trop 
grand diamètre pour empêcher l’introduction d’un liquide 
très-visqueux, mais d’une faible cohésion , ce même goulot 
pourra être encore assez étroit pour s'opposer à l’entrée 
dans le vase d’un liquide jouissant d’une viscosité beaucoup 
plus petite, mais exerçant une pression capillaire capable 
de former à l’orifice ou à l’intérieur du goulot une surface 
d'équilibre suffisamment stable; en outre, de même que 
(1) J'ai obtenu, dans un espace vide, la suspension d’une colonne d’eau 
dans un tube vertical, fermé en haut et ouvert en bas, dont le diamètre 
intérieur était de sept millimètres. 
