(12) 
que, pour un liquide quelconque, ce diamètre est propor- 
tionnel à la racine carrée de la hauteur à laquelle ce liquide 
s'élève dans un tube capillaire d’un millimètre de rayon. 
Longtemps avant la publication de mon travail, M. Pla- 
teau (1) avait constaté que des masses liquides pouvaient 
se terminer par des surfaces d'équilibre imstable, et avait 
fait une application de ce principe à la constitution des 
veines liquides lancées par des orifices circulaires. Les 
expériences qui font le sujet de cette note fournissent un 
nouvel exemple des phénomènes que peut présenter ce 
même état d'équilibre. 
Onsait qu’il est impossible de remplir de liquide un vase 
dont le goulot est très-étroit, en y versant simplement le 
liquide, et l’on attribue ce phénomène à la résistance que 
l'air contenu dans le vase oppose à l’introduction du liquide 
par le petit orifice. Cette explication doit être considérée 
comme aussi insuffisante que celle qu’on à donnée de la 
suspension, par la pression atmosphérique , d’une colonne 
liquide dans un tube vertical étroit, fermé en haut et 
ouvert en bas, et, pour la compléter, il faut faire imter- 
venir également la pression capillaire exercée sur le liquide 
par la couche superficielle qui le termine. L'air empêche 
bien le liquide de descendre en masse dans le vase; mais 
l'air et le liquide étant tous deux formés de parties exces- 
sivement mobiles les unes à l'égard des autres, il est clair 
que, sans une résistance d’une nature particulière, lintro- 
duction du liquide s’effectuerait, quelque étroit que füt 
lorifice, par un échange entre le liquide qui pénétrerait 
par une partie de cet orifice et l’air qui s’échapperait par 
(1) Mémoires de l'Académie, t. XXII. 
