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atomi giova imagi nare, che ogni orbita degli elettroni sia sostituita da una corrente di 

 egual forma. La direzione da attribuirsi a tale corrente dovrà essere quella contraria 

 alla direzione del moto dell'elettrone. Si comprende così il comportamento magnetico 

 del gas, ossia l'orientazione che il campo tende a dare alle sue molecole. Se l'atomo 

 non contenesse che un unico elettrone sattellite, l'orientazione che esso tenderebbe ad 

 assumere sarebbe quella, per la quale il piano dell'orbita (che supponiamo appunto 

 piana per semplificare) diviene perpendicolare alla direzione del campo magnetico, mentre 

 l'orbita stessa è percorsa dall'elettrone nel senso opposto a quello della corrente ge- 

 neratrice del campo medesimo. Siccome però è verosimile, che i vari elettroni separa- 

 bili di un atomo percorrano traiettorie variamente orientate, così la tendenza verso una 

 determinata orientazione non sarà che un effetto risultante, che eventualmente potrebbe 

 essere nullo per certi atomi. Naturalmente, in causa dei moti proprii degli atomi, e delle 

 molecole che essi costituiscono, l' orientazione imposta dal campo non sarà forse mai 

 neppure per un istante raggiunta; cosicché l'azione della forza magnetica si ridurrà 

 ad una parziale e verosimilmente debolissima magnetizzazione del gaz. In altre parole 

 accadrà per gli atomi gassosi ciò che si immagina prodursi nel caso di un corpo ma- 

 gnetico, e cioè la tendenza negli atomi verso una concorde orientazione; ciò che del 

 resto è conforme alla teoria elettronica dei fenomeni magnetici. 



Ciò posto si consideri per semplicità, che l'orbita di un elettrone di un atomo abbia 

 raggiunto ad un dato istante l'orientazione, che il campo tende a fargli assumere, e si 

 consideri la forza magnetica esercitata dal campo stesso sull'elettrone in moto. Am- 

 mettendo altresì, sempre per semplificare, che l'orbita sia circolare, e tenendo conto 

 del senso in cui gira l'elettrone, si riconosce subito, che detta forza è diretta secondo 

 il raggio della traiettoria e verso l'esterno. Essa renderà quindi minore la forza totale 

 che trattiene l'elettrone nella sua orbita, e cosi resterà diminuito 1' ammontare di energia 

 occorrente per staccare l'elettrone, ossia per ionizzare l'atomo. Pur non ammettendo 

 la possibilità d'una spontanea ionizzazione prodotta dal campo magnetico (che forse a 

 rigore il vocabolo magneto-ionlzzazione sembrerebbe indicare, e che d'altronde non si 

 saprebbe dimostrare impossibile a priori) resta dunque dimostrato, che per opera del 

 campo la ionizzazione per urto rimane agevolata. 



Questa conclusione vale evidentemente anche nel caso reale, cioè nel caso in cui 

 le orbite degli elettroni non raggiungano l'orientazione imposta dal campo, come pure 

 per il complesso degli atomi del gas esposto all'azione del campo. 



Nel caso che qui interessa, e cioè delle esperienze relative all' influenza del campo 

 magnetico sul p. d. s. esiste, oltre al detto campo, anche il campo elettrico dovuto alla 

 differenza di potenziale applicata agli elettrodi. Le esperienze anteriori mi avevano mo- 

 strato, che la forza elettrica, la quale naturalmente è tanto più intensa quanto più gli 

 elettrodi sono avvicinati, coopera a rendere più marcata la diminuzione del p. d. s. Ciò 

 mi ha indotto a pensare, che la reciproca inclinazione dei due campi abbia notevole 

 influenza sulla grandezza degli effetti osservati. 



Ecco quali congetture possono farsi in proposito. Si consideri nuovamente il caso 



Serie VII. Tomo III. 1915-1916. 12 



