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di scarica. Così per esempio, se si continua la serie di misure riportate nella tabella, 

 applicando agli elettodi una differenza di potenziale di 1440 volta (che è appunto mag- 

 giore all' ordinario p. d. s.) si ha passaggio della corrente non solo con campo nullo, 

 ma anche aumentando V intensità di questo, sinché si arriva al valore di 930 gauss; 

 ma un ulteriore aumento di intensità del campo sospende la corrente. 



È quasi superfluo notare, come i risultati offerti da queste esperienze bene si ac- 

 cordino colle previsioni esposte alla fine del § 8. 



È degna di nota la seguente forma semplice data all' esperienza, la quale diviene 

 in tal modo più evidente. 



Applicata agli elettrodi una differenza di potenziale minore del potenziale occorrente 

 per determinare la scarica senza campo magnetico, e dato a questo un appropriato va- 

 lore facile a trovarsi con pochi tentativi, si faccia girare l' intero apparecchio intorno 

 al suo asse, in modo che le due lastrine risultino ora parallele, ora perpendicolari alla 

 direzione del campo. In questa seconda posizione non si avrà passaggio di corrente nel- 

 1' apparecchio. Ma il galvanometro immancabilmente devierà, quando mercè la rotazione 

 il piano delle lastrine farà un angolo abbastanza piccolo colla direzione del campo. 

 Qualora l'esperienza venga eseguita nella oscurità il galvanometro diviene inutile, ba- 

 stando alla constatazione del risultato lo sparire e riapparire 1 della luminosità nel gas 

 rarefatto. 



Si comprende ora come avvenga, che la curva caratteristica abbia, pei tubi ado- 

 perati nelle esperienze anteriori (I) e (II), il più delle volte una forma del genere di 

 quella indicata nella fig. 3. La parte in discesa da A a B in corrispondenza dei pic- 

 coli valori del campo è dovuta alla magnetoionizzazione in prossimità degli elettrodi, 

 mentre l'altro tratto in discesa, che spesso esiste in corrispondenza ad alte intensità di 

 campo, pare debba ascriversi, come fu detto già (vedi § 7 della pubblicazione (II)) alla 

 magnetoionizzazione nel gas lungi dagli elettrodi. 



//. Caso dei tubi ad elettrodi cilindrici e coassiali. — Si è visto come le ri- 

 cerche (I) e (II), abbiano passo a passo condotto all'impiego di questa forma di tubi da 

 scarica, colla quale resta eliminata ogni influenza disturbatrice delle cariche eventual- 

 mente acquistate dalle pareti. Come è già noto, tali tubi presentano poi uno speciale 

 interesse, perchè quando si fa agire su di essi un campo diretto secondo l'asse, è pos- 

 sibile ottenere una diminuzione del p. d. s. benché le deviazioni delle particelle tendano 

 a produrre un risultato contrario. Per essere di ciò persuasi basta esaminare quale sia 

 la traiettoria d'un ione o d'un elettrone con e senza l'azione del campo (*). Se questo 

 non esiste una particella elettrizzata (di cui si trascurerà la velocità iniziale, perchè 

 piccola al confronto di quella che in breve gli comunica la forza elettrica) si muove 

 lungo un raggio, cioè secondo una retta passante per l'asse del sistema e perpendico- 



(*) Veggasi per esempio la Memoria: Nuove ricerche sulle rotazioni ione-magnetiche in Meni, della 

 R. Acc. di Bologna, 10 febb. 1913; IL N. Cimento, luglio 1913. — Le Radium, Juin 1913. — Phys. 

 Zeitschr. 1912, s. 688. 



