der Schles. Gesellsch. f. vaterl. Cultuv. 209 



III. Die Berechnung der Rectascensionen und Decli- 

 nationen des Endpunktes von den verschiedenen Beobach- 

 tungsorten aus gesehen. Diese geschieht, nachdem die Lage des 

 Endpunktes im Räume gefunden ist, nach bekannten Formeln der Parallaxen- 

 Rechnung und man erhält damit zugleich die linearen Entfernungen des 

 Endpunktes von einem jeden einzelnen Beobachtungsorte. 



IV. Knoten und Neigung der beobachteten scheinbaren 

 Bahnen in Bezug auf den Aequator. Ist nun ferner für irgend 

 einen Ort ausser dem so eben berechneten scheinbaren Endpunkte 

 noch ein sonstiger Punkt der scheinbaren Bahn, gewöhnlich der Anfangs- 

 punkt, durch Beobachtung gegeben, so ist die Lage der scheinbaren 

 Bahn als ein grösster Kreis an der Himmelskugel damit vollständig be- 

 stimmt und man kann in bekannter Weise die Rectascension des Dürch- 

 schniftspunktes dieses grössten Kreises mit dem Aequator (des Knotens) 

 und den Neigungswinkel desselben gegen den Aequator bestimmen. 

 Unerlässlich ist jedoch, dass beide Coordinaten (a, ö) in diesem Falle 

 durch die Beobachtung gegeben sind, während bei der Bestimmung des 

 Endpunktes in I. und II. Azimut und Höhe auch einzeln benutzt werden 

 konnten. 



V. Die Bestimmung des Radiationspunktes. Unter der 

 Voraussetzung der geradlinigen Bewegung des Meteors durch die At- 

 mosphäre projicirt sich diese gerade Linie von irgend einem Beobachtungs- 

 Orte aus gesehen auf die Himmelskugel immer als Bogen eines grössten 

 Kreises, der nach rückwärts verlängert durch den Punkt der Himmels- 

 kugel geht, von welchem her aus dem Welträume das Meteor zu kommen 

 seheint, d. i. durch den sogenannten Radiationspunkt. Alle scheinbaren 

 Bahnen der verschiedenen Beobachtungsorte schneiden sich daher, wenn 

 die Beobachtungen genau waren, in diesem einen Punkte, der demnach 

 auf diese Weise bestimmt werden kann. In Wirklichkeit werden jedoch 

 wegen der Beobachtungsfehler die Bahnen in einer kleinen Entfernung 

 vor dem gesuchten Radiationspunkte vorbeigehen und diese sphärischen 

 Abstände lassen sich, ähnlich wie bei L, zu Bedingungsgleichungen be- 

 nutzen, in denen Rectascension und Declination des Radiationspunktes als 

 die beiden Unbekannten vorkommen und aus denen man nach der Me- 

 thode der kleinsten Quadrate deren wahrscheinlichste Werfhe findet: — 

 Ist eine der beobachteten scheinbaren Bahnen als fehlerlos zu betrachten, 

 so gelangt man auch hier wiederum wie bei I. zu Gleichungen mit nur 

 einer Unbekannten. 



VI. Die Bestimmung der linearen Länge der Bahn inner- 

 halb der Atmosphäre. Hierzu genügt jetzt die Beobachtung des 

 Anfangspunktes an einem einzelnen Orte 0, wo die früheste Wahr- 

 nehmung am meisten gesichert erscheint. Man hat zunächst den Winkel 



14 



