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 corpi confinanti, ciascuno dei quali preso a sé soddisfaccia alla condizione predetta, 

 e che si impediscano 1' un 1' altro con reciproco sforzo. Ma qui ne conviene meglio 

 trattare direttamente questo caso più generale, che comprende naturalmente anche 

 il primo. 



Per questo osserviamo che nell' ipotesi che nello stato S da cui si contano 

 gli spostamenti (u,v,iv) gli elementi del corpo non si trovino allo stato naturale, 

 le quantità a, b,... h definite dalle (1) non rappresentano la deformazione assoluta 

 o totale nell' intorno del punto [x , y , z) , ma sì la nuova deformazione che per 

 effetto del detto sistema di spostamenti viene a sovrapporsi a quella già preesi- 

 stente nello stato S ( che supponiamo di equilibrio stabile ). Limitandoci a consi- 

 derare il caso che quest' ultima sia dello stesso ordine di grandezza, potremo porre 

 pertanto al posto delle a,b r ..h le differenze a — a o , b — b ,... b — ll , dove 

 i nuovi simboli si riferiscono alle deformazioni assolute, che invertite servirebbero 

 a ricondurre allo stato naturale ogni particella del corpo considerata separatamente. 

 Dacché poi per ipotesi la compagine del corpo non consente nell' insieme tale ritorno 

 allo stato naturale, ne segue che le (a o , b ,... ll ) o le (a,b,... Il) non costitui- 

 ranno un sistema congruente nel senso dichiarato più sopra : il che per altro non 

 toglie nulla evidentemente al loro significato rispetto alle singole parti del corpo 

 considerate in sé. 



Posto adunque 



a = a — a , b = h — b , & = h — h , 



saranno 



e =^(a ,b ,...li ) , e = (^(a,b r .. li) 



i valori dell' energia unitaria di deformazione nei due stati S o e #, e 



y _ <>e _ te 



Sa ' y Db ' 



le rispettive tensioni. Avuto riguardo alla relazione 



^(a,b r ..) = ^(a o +a,b +6,...) = ^(a ,b o ,...)^^(«^,...) + S ^^^«+--» r 



si avrà quindi 



(8)' e - e = (p(a , &,.,. h) h- (XJ a -+- ( Y)b -h-.-h (X y ) h , 



