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 che dà 1' espressione della variazione di energia nel passaggio da S a S, la quale 

 può anche essere negativa in alcune parti del corpo ; e si avrà inoltre per le tensioni : 



( 9 ) Av — Wo — ^ » Y y — (- r ,)o — " -fi I 



Per mezzo di queste si ottiene il sistema di relazioni : 

 (X x -(XJ )da -+- (Y- (Y y ) )$b H~,..= <^(«, b,...) , 

 «■- W> ■+" (^~ (*.)> +-■= 2 <?(«> »»■■.-) . 



(z - (z,.) )^ h- (r v - (r,)^ = adi. -h wr, h~- , 



le quali fanno riscontro alle corrispondenti trovate di sopra , da cui differiscono 

 solo pei termini contenenti le tensioni iniziali (X ) o , (Y ) ,... che mancano in quelle. 



Ma se, come si è fatto per quelle, s' integra a tutto il corpo, trasformando poi 

 colle forinole (4) a (6), e si nota che nello stato iniziale S o gli elaterii per la 

 definizione stessa di esso stato sono tutti nulli, spariscono dalle equazioni integrali 

 tutti i termini relativi a S , e risultano ancora le equazioni (I), (I) a , (II), (III), 

 le quali adunque valgono ancora per il caso più generale che ora consideriamo. 



Insieme con esse si ha poi qui 1' altra 



(IV) jedt — le o ch = sepia, b,...)dr , 



che si deduce dalla (8)' integrando e poi similmente riducendo ; e la quale fa 

 vedere che mentre per alcune parti del corpo la variazione di energia nel pas- 

 saggio da S a S può come sopra si è detto essere negativa , per 1' intero corpo 

 la nuova deformazione importa necessariamente in complesso un aumento di energia. 

 Questa ha dunque nello stato S a il suo valore minimo , generalmente diverso da 

 zero e dipendente dalla compagine del sistema, che si potrebbe chiamare energia 



latente o vincolata. L'espressione f <p(a, b y ..)dt che per ogni altro stato S rappre- 

 senta 1' eccesso di energia del corpo rispetto allo stato S g , si può prendere anche 

 per misura del lavoro totale di deformazione nel passaggio da S o a 8. 



Alle nominate equazioni aggiungerò le seguenti relative a due stati diversi 

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