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riesca possibile il movimento di CDEI. Con questa disposizione, analoga a quella 

 dell'elettrometro ad anello di guardia di Thomson, il disco CD non trasporta 

 all' elettrometro che quella carica che è distribuita sulla sua faccia rivolta al 

 disco IL. 



Facendo diverse prove, e variando dall' una all' altra la distanza fra AB ed IL . 

 si ottiene così una misura relativa della densità elettrica che nei vari casi assume 

 la parte centrale di AB, dopo che le radiazioni hanno agito per un tempo abba- 

 stanza lungo, onde la massima carica venga raggiunta. 



Il risultato generale di molte esperienze, eseguite con questo apparecchio, è 

 stato quello previsto, e cioè ho ottenuto una deviazione elettrometrica sensibilmente 

 costante, variando da '/> a 20 millimetri la distanza fra AB ed IL. 



In tali esperienze , le radiazioni emesse dall' arco voltaico fatto collo zinco, 

 erano concentrate colla lente di quarzo sui dischi e per essere sicuri che, anche 

 quando la distanza fra il disco illuminato e quello comunicante col suolo era di 

 20 millimetri, venisse raggiunto il massimo di carica, si lasciavano agire in ogni 

 esperienza le radiazioni per circa 5 minuti primi. La deviazione ottenuta al momento 

 in cui l'asta E I giungeva a toccare il pezzo di comunicazione coli' elettrometro, 

 era di circa 20 particelle della scala, mentre la sensibilità dell'elettrometro era 

 tale, che un Volta era rappresentato da 245 particelle. 



Se invece di eseguire le esperienze nel modo descritto, si tiene il disco ACDB 

 in permanente comunicazione coli' elettrometro, si ottiene naturalmente una devia- 

 zione maggiore, ma differente secondo che è più o meno grande la distanza fra 

 i dischi. Coi dischi a 20 mm essa fu per esempio di 69 particelle, e coi dischi 

 ad l / 2 mm. fu 22. Così facendo, la deviazione non è più costante , giacché onde 

 la densità elettrica sul disco illuminato arrivi al suo massimo, che è costante qua- 

 lunque sia la distanza fra i due dischi, bisogna che il potenziale del disco mede- 

 simo arrivi a valori tanto più elevati, quanto maggiore è la distanza suddetta. 



Benché le esperienze , del resto concordanti , eseguite coli' apparecchio della 

 figura 3, abbiano fornito , in causa delle loro condizioni speciali, delle deviazioni 

 elettrometriche piuttosto piccole , pure mi sembra lecito affermare che : la carica 

 positiva che assume un conduttore quando è colpito dalle radiazioni ultraviolette rag- 

 giunge il suo valore limite, allorché la densità elettrica del conduttore arriva ad un 

 valore determinato, costante per un medesimo conduttore. 



Anche la forza elettrostatica presso la superficie del conduttore avrà quindi 

 un valore determinato e costante, per un determinato conduttore, allorché la carica 

 positiva massima è raggiunta sotto 1' azione continuata delle radiazioni. 



Ho più volte accennato all' ipotesi di un trasporto delle cariche negative ope- 

 rato dalle particelle gassose, sotto 1' influenza delle radiazioni. Vedremo più oltre 

 alcuni fatti che appoggiano questo modo di vedere, almeno nel caso della disper- 

 sione delle cariche negative provocata dalle radiazioni. Se, come è naturale, am- 

 mettiamo che anche il caricarsi positivamente d' un metallo illuminato avvenga in 

 seguito ad un simile movimento, ci figureremo questo fenomeno nel modo seguente. 



