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 6. Insieme alla (10) nel moto lineare si deve unire la (1) modificata al caso 

 che le forze agenti in ogni punto della massa sieno la gravità e la pressione. In 

 tale caso prendendo 1' asse delle z verticale, e supponendo la densità p = 1 la (1) 

 si trasforma nella 



(11) dp = gdz — vdv 



intendendo con dp il differenziale parziale della pressione rispetto al luogo ; inte- 

 grando quindi parzialmente la (1), considerando quindi costante il tempo si avrà 



p = cost. -+- gz — li 



vdv . 



Ora chiamando S a e v g V area di una sezione fissa di posizione e la corrispon- 

 dente velocità delle molecole che 1' attraversano sarà S costante, e v o variabile 

 funzione del tempo, quindi per la 



(11) 



Sv = Sv , 



0' 



e 



v — s - àv av ~ S 



o dS 



~ s ° v °s* 



quindi 







Sdv. ds S s v„ s dS 



vdv — ° ° ° ° 





dt S S 3 



onde 



Sdv, rds S*v* 



/S dv rds S~v * 



e per conseguenza 



,-.r. ^ S dv n rds v 3 S s 



nella quale la p esprimerà in altezza di colonna liquida la legge secondo la quale 

 la pressione varierà da un punto ad un altro della corrente. 



La costante arbitraria C essendo la (12) un'integrale parziale della (11) ri- 



/ds 

 — 



una funzione del luogo dipendente dalla forma del vaso. 



7. Le (11) e (12) riferendosi al movimento lineare di un liquido omogeneo 

 sono evidentemente sufficienti per la determinazione delle varie circostanze del 

 moto ; nell' usarle però bisogna avvertire che in esse trovansi due costanti arbi- 



