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 zioni della z per cui in questo caso la (14) si presenterebbe con tre variabili v , t, 

 € z ; ma poiché si avrebbe anche la relazione 



(16) — Sfla = 8v o dt 



che conterrebbe le stesse variabili v o ,t, e z così fra la (14) e la (16) eliminando 

 z rimarrebbe una relazione fra v e t, che integrata darà la v in funzione del 

 tempo. Avuta così la v o si troverà la C al solito con una delle (13), e quindi la 

 velocità v e la pressione p in una sezione qualunque S mediante le (11) e (12). 



9. È intanto opportuno osservare che quando la sezione di efflusso sia assai 

 piccola rispetto a qualunque altra sezione della corrente, dalla prima delle (13) si 

 avrà C = p n e la (12) divei-rà 



S Q & 2 



e la (12) darà 



( i7) p.=yjmEjji+I) . 



La (lo) poi mostra che quando S è piccola la pressione in una sezione qualunque 

 eguaglia la pressione idrostatica diminuita dell' altezza dovuta alla velocità della 

 sezione, e quando per converso la sezione è molto grande la pressione idro-dina- 

 mica eguaglia la idrostatica. 



10. I casi nei quali queste teorie si possono applicare sono quelli che indicati 

 dalla pratica si riscontrano nei trattati di idrometria ; tali sono : 



1." quando 1' acqua defluisce da recipienti per via di luci scolpite in parete 

 sottile ; 



2." quando queste luci sono in pareti grosse ; 



3.° quando 1' acqua scorre per entro a condotti coperti ; 



4.° quando 1' acqua scorre per alvei naturali od artificiali. 



In tutti questi casi il movimento si trova nella circostanza indicata dal moto 

 lineare, giacché le molecole nel movimento seguono una direttrice che eoi' asse 

 della luce d' efflusso, o quella del condotto o dell' alveo. 



Egli è vero per altro che le molecole nei due ultimi casi specialmente non si 

 affacciano alle sezioni con la stessa velocità; nullameno per altro a questo incon- 



