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avremo : 



a -+- ny — pz _ /? — nx -t- qz _ _ y -+- px — qy 



cos N a 

 e perciò la (5) diviene : 



dx 2 



cos N 



cos N 



{a -¥- ny — pz) 



df 



ri ìi ~ ff£ ■ 



(/? — nx -+r qz) -JL. -h ty. -+- px — qy) -p 



ossia : 



dx 2 n dy B dz 9 ( dx 3 dy 3 \ ( dz s dx s \ ( dy 3 dz 3 \ 



e integrando : 



... dx dy dz 



{ dx dy\ / dz dx \ / dii dz \ 



\ y iu- x Ttr^\ x iu- z -dt)^A z tt~ y ~dt)= 



ossia : 



/ \ d% . "■"'„ . dy . dz 



(7) (a H- ny — pz) — -4- (/? — nz -+- qz) -^ -+- (7 -+- pz — jy) ^ = h 



essendo h una costante arbitraria. Sostituendo in quest' ultima equazione i va- 

 lori (2) e ricavando / si ha : 



h 



(8) / = 



(a -+- ny — pz) - 1 - — - — (p — «» -t- je) 



£7 



. . Dtì etti/ 



- (7 -+- »z — qy) -*- -i 



Questo deve essere il valore di / da sostituirsi nelle (4) affinchè esse siano le 

 componenti della forza acceleratrice giacente nel piano che passa pel punto i¥ e 

 per la retta fissa r; e nelle (2) per avere le componenti della velocità. 



Per interpretare la (6) osserviamo che chiamando S V area descritta nel tempo t 



dal raggio vettore OM attorno all' origine delle 

 M 1 coordinate, a la sua prelezione sopra un piano O'M'M^ 



(ti.), perpendicolare alla retta fissa r } e A la distanza 

 fra i due punti fissi J? y e R a e ponendo: 



w 



T =6 



X 



V 



X 



ih 



x s 



y s 



la (6) dà: 



'aio 



li 



2 = 



a 



h 

 6 



