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 Per precisare le condizioni del fenomeno giova ricorrere alla teoria delle oscil- 

 lazioni di un sistema (ago) soggetto a smorzameato. Indicando con 



M il momento d' inerzia dell' ago, 



L la forza di torsione, 



I la forza di smorzamento per 1' unità di velocità angolare, 



| l' angolo di deviazione, 



t il tempo, 



si ha per definire il movimento la nota equazione differenziale 

 che integrata, e determinando le costanti con la condizione che 



7 <r 



per t = sia g = £ , — = , 

 dà 



g = £ ^ 6*1* ^ 6*2» 



essendo #j e x 2 le radici dell' equazione 



Mx 2 -t- Fx -i- L = 0. 



Indicando con B il modulo di J/-F 2 — 4LM , poniamo 

 (1) J/2Jf = a , i?/2if = /? ; 



e distinguiamo i tre casi : 



di J 72 — 4LM < , di F 2 — 4 LM = , di F 2 — ±LM > 0. 

 Nel 1° caso le radici x x e x., sono immaginarie 



\x 1 = — a -+- i@ , # 2 = — a — iff : oc 2 -+- # 2 = -r? ) 

 e si ha 



(I) | = t Q e-™ \ cos 0* -+- | sen ai } . 



