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 Per n == 1 si ha il caso dell' osservazione ridotta alla prima escursione, cioè 

 del moto praticamente aperiodico. Si ha allora A, = o = 6 ; o^ = 2,8 , cui corri- 

 sponde per la forza di smorzamento il limite pratico 



che rappresenta circa 9/10 del valore del vero limite 



M 



lim F= 2ji — 



T 



corrispondente a X = co , a = ti , cioè al moto rigorosamente aperiodico. Si ha 

 poi in questo caso d l = 2,15 r, vale a dire la durata di osservazione di poco su- 

 periore al doppio della durata dell' oscillazione libera (risulterebbe precisamente uguale 

 al doppio, cioè d ì = 2t prendendo e = 1/230 cui corrisponde a = 5,44). 



Se si prendesse invece £ = 1/1000 che dà o = 6,9, si avrebbero per a , 

 Q/(T n i valori seguenti invece di quelli del primo esempio 



Tabella II ^ 



£ = 1/1000, c? = 6,91, <r n = 6,91/j/V -+• 4,83 



M 



1 



2 



3 



4 



5 



6 



7 



8 





n 



6,91 



3,45 



2,30 



1,73 



1,38 



1,15 



0,98 



0,86 





<*« 



2,86 



2,32 



1,85 



1,51 



1,26 



1,08 



0,94 



0,83 





a/a n 



2,41 



2,97 



3,72 



4,56 



5,46 



6,39 



7,3 :-> 



8,32 





Questi numeri valgono per l'ampiezza ridotta ad un millesimo, vale a dire 

 trascurabile certamente in ogni caso, e . si vede che non differiscono molto da 

 quelli del primo esempio, ai quali pertanto ci riferiremo nel seguito per ragione 

 di semplicità, e che ci serviranno di scorta per giudicare , per dati valori di A o ff, 

 del numero di oscillazioni che essi importano e dei relativi valori di F e 0, e 

 reciproca'mente . 



Si vede da questi esempì come i risultati precedenti possano servire di base 

 ad una discussione quantitativa. Possiamo poi dall' analisi fatta trarre immediata- 

 mente alcune conseguenze pratiche. E in primo luogo vediamo che la forza di 



