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zione di due specie di forze, cioè di quelle che Maxwell chiama la forza 

 magnetica e l' induzione magnetica (che è quanto dire la forza apolare e 

 la forza polare della Memoria presentata lo scorso anno a quest' Accademia, 

 sotto il titolo di Considerazioni sulla teoria matematica del magnetismo). 

 Ora se non può sorgere dubbio circa la grandissima utilità, per non dire 

 necessità, di considerare ad un tempo amendue queste forze, si può invece 

 dubitare che i molteplici e disparatissimi aspetti sotto cui esse vengono 

 introdotte ed usate da Maxwell, nel lungo corso delle sue svariate ri- 

 cerche, sieno atti a lasciarne chiaramente comprendere la natura e 1' ufficio 

 reciproco ; tanto più che il lettore incontra non di rado espressioni d' una 

 sola e medesima quantità, formate or coli' una ed or coli' altra specie di 

 simboli adoperati per designare le due forze. E che qualche incertezza 

 possa realmente derivarne é mostrato dal fatto che il chiaro Poincaré, 

 discutendo due delle più importanti di tali espressioni, fonda la sua scelta 

 sopra considerazioni estrinseche, concludendo con queste parole : Nous nous 

 eontenterons de ce doublé apercu, en V absence d' une théorie plus satisfai- 

 sante (Electricité et Optique, I, p. 147). 



Per rimovere ogni equivoco circa questo punto essenziale, conveniva 

 in primo luogo svolgere compiutamente le formole dell' equivalenza fra 

 distribuzioni magnetiche e galvaniche, e ciò è stato fatto nella prima parte 

 di questa Memoria. Tali formole, forse non abbastanza note nella loro in- 

 tegrità (benché già indicate da Thomson e da altri), ed in particolare 

 non mai esplicitamente invocate da Maxwell, erano già state anterior- 

 mente dedotte e discusse in una Nota pubblicata nel 1883, nei Rendiconti 

 dell' Istituto Lombardo ; ma 1' esposizione che qui ne vien data è più com- 

 pleta ed é presentata in una forma che quadra più direttamente cogli 

 scopi elettromagnetici (*). In secondo luogo bisognava evitare, nello studio 

 delle azioni mutue fra magneti e correnti, la considerazione esclusiva delle 

 correnti lineari, mettendo invece in prima linea quella dei sistemi galva- 

 nici a tre dimensioni e tenendo anche conto della possibilità che uno 

 stesso spazio fosse sede ad un tempo di polarizzazione magnetica e di 

 flusso galvanico : il che pure è stato fatto nel seguito della presente Me- 

 moria. Per tal guisa ogni incertezza ha potuto essere eliminata, salvo 

 tutt' al più circa un punto, che non é del resto discusso di proposito nem- 

 meno da Maxwell, e che é il solo in cui intervenga la considerazione 

 d' una forza cosidetta elementare (la forza ponderomotrice magnetoelettrica, 



(*) Fra i lavori recenti sull' argomento va notata un' importante Memoria del 1889 di P. Duhem 

 Sur V équivalenee des courants et des aimants (Ann. de V Ecole nomi. sup.). Se non che il precipuo 

 obbiettivo dell' egregio Autore è di studiare il caso delle correnti non chiuse, partendo dalla teoria 

 di Helmholtz; opperò la maggior parte delle sue conclusioni esce dal campo del presente lavoro, 

 ove non si studiano, con Maxwell, che sistemi galvanici chiusi. 



