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§ 16) : in questo caso la scelta é stata determinata dal più ovvio modo 

 di riprodurre i risultamenti già noti e bene accertati. 



Si é tralasciato di precisare ad ogni passo la corrispondenza fra le 

 formole qui stabilite e quelle del Trattato di Maxwell, sia perché queste 

 formole ricorrono ivi più e più volte (sotto aspetti non sempre identici, 

 a seconda degli scopi momentanei dell' Autore), sia sopratutto perchè 1' 0- 

 pera di cui si tratta è indubbiamente famigliare in ogni sua parte a tutti 

 quelli che s' occupano di simili studii. Circa questo proposito giova ag- 

 giungere che il chiaro Boltzmann, nelle sue recenti ed interessantissime 

 Vorlesimgen ueber Maxw ells Theorie der Elektrieitdt und des Liehtes 

 (Lipsia, 1891) ha manifestato, non senza buone ragioni, il desiderio che 

 s' abbiano a mantenere inalterate, in ogni nuova trattazione di cose elet- 

 tromagnetiche, le segnature maxwelliane. Nel presente lavoro ciò non potè 

 farsi per non rimutare del tutto i molti simboli già introdotti nella pre- 

 cedente Memoria sul magnetismo, alla quale occorre spesso di far richiamo 

 nella presente (ciò che avviene colla citazione del § o della foratola, sus- 

 seguita dalle lettere M. M.), ed anche perché certe maniere semplici ed 

 uniformi di designare i vettori, adoperate in questa e nella precedente 

 Memoria, sembrano effettivamente d' uso assai comodo e forse preferibili, 

 in massima, a quelle usate da Maxwell. 



Ad evitare ripetizioni é bene dire fin d' ora come s' intendano costi- 

 tuiti i corpi, o sistemi di corpi, che si riguardano quali sedi di distribu- 

 zioni magnetiche o galvaniche. Una tal sede é designata di regola con 

 (S, a), intendendo con S il totale spazio da essa occupato e con a 1' in- 

 sieme di tutte le superficie (*) che limitano questo spazio, o che lo dividono 

 in parti in ognuna delle quali regni perfetta continuità di condizioni fisiche 

 della materia che 1' occupa e quindi anche di stato magnetico o galvanico 

 in essa attuabile. Queste superficie possono presentare delle linee d' in- 

 contro (sia terminali, sia interne), la considerazione delle quali é indi- 

 spensabile per la completa enumerazione di certe condizioni (§§ 3, 5), e 

 che si riscontrano d' altronde necessariamente in ogni sistema di corpi 

 eterogenei, a contatto fra loro lungo alcune parti di superficie. 



V è ancora una particolarità di cui conviene far menzione, ed é 1' uso 

 d'una certa rappresentazione idrodinamica (già indicata nella Nota del 1883) 

 che comparisce dapprima nel § 4 e che viene invocata frequentemente 

 nel seguito, in ispecie laddove si tratta di forze elettromotrici (§§ 19, 21). 

 Anche questa rappresentazione si collega con ben noti concetti di Maxwell, 

 benché sia qui presentata in una forma alquanto più indeterminata : ma 



(*) Per queste, come per ogni altra superficie che diventi oggetto delle seguenti considera- 

 zioni, si supporrà sempre che si tratti di superficie a due faccie distinte. 



