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giova ad ogni modo avvertire che non devesi ad essa attribuire se non 

 un valore illustrativo, qual è quello di certe costruzioni grafiche, cosi util- 

 mente adoperate in altre ricerche. Salvo questa necessaria riserva, é certo 

 che tale rappresentazione offre considerevoli vantaggi tanto per l'esposi- 

 zione, quanto per l' indagine stessa, il che basta a giustificarne 1' uso non 

 solo nell'argomento qui trattato, ma anche in altri della dottrina elettro- 

 magnetica intesa in senso lato. 



§ 1. Nella teoria del magnetismo le componenti della forza polare G, 

 emanante da un corpo magnetico S, di funzione potenziale 





V — 



sono state definite colle formole (§ 8, M. M.) : 



(1) G x = F x -+- \nm x , G y = F y ■+- Ajtm y , G z = F z -+- Anm z , 



che le fanno dipendere dal momento locale m e dalla forza apolare locale 

 F, di componenti 



F =- — F =-*— F, = - — 



X Ì>X ' y ày ' * ctó 



Ora é facile, con una considerazione ben nota, assegnare alle componenti 

 della forza polare G altre espressioni, indipendenti da F. 

 Se infatti si pone : 



(1>„ M.=/^, M,=J^-, M,=/^S, 



si ottiene tanto 



V= ( dM * i * M * i lM '\ 

 \ì>ac ty ì>z / ' 



quanto 



A 2 M X = — Astra* , A 2 M y = — Anm y , A 2 M Z = — 4thh z , 



