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 è rispettivamente surrogata dalle tre 



(0, —m à , m b ), (m c , 0, — m a ), ( — m b , m a , 0), 



tutte orientate ortogonalmente alla primitiva. Queste tre funzioni Vg,,Vy.,V z , 

 che sono legate (l)j dalla relazione solenoidale 



x ose ùy òz 



(la quale per brevità si designerà con [ V^J = o, più semplicemente, con 

 [F] = 0, quando non vi sia luogo ad equivoco) e che servono ad espri- 

 mere direttamente, sotto la nuova forma (2), le componenti della forza 

 polare in ogni punto ordinario dello spazio, costituiscono ciò che oppor- 

 tunamente si denomina la terna potenziale polare della distribuzione (m a , 

 m b , m c ). 



Delle due proprietà caratteristiche delle forze polari, la prima é messa 

 in immediata evidenza dalle stesse nuove formole di definizione (2), le 

 quali danno senz'altro 



(2). ^+.^^^£ = 0, cioè [G] = 0, 



v ' loc oy Iz l J 



per ogni punto ordinario dello spazio. La seconda si presenta come co- 

 rollario d'un altro importante teorema, che nasce parimente dalla consi- 

 derazione della terna polare V xy: . 



Considerando un pezzo qualunque a di superficie, si ha (2) : 



-J J (\ty àar/d/i \ àar ì>x /ì>n \ùoc ty/ìn) 



ossia, per un ben noto teorema di Stokes (che verrà più volte invocato 

 nel seguito) , 



(2)d JG n do =fji V x doc -+- Vydy -+- V.dz) , 



ove s è il contorno del pezzo a, percorso in senso positivo rispetto alla 

 normale ti. Il primo membro di quest' equazione rappresenta il flusso di 

 forza polare G attraverso alla sezione a , nel senso della normale n : questo 

 flusso è dunque rappresentato anche da un integrale lineare preso lungo 



