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(ritenute nulle le componenti m xyz fuori del corpo), vale a dire 



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G *--^> Gy= ~ìy-> G > = -~^' c ' d ' d - 



In questa classe di distribuzioni magnetiche (che diconsi lamellari) rien- 

 trano più in particolare quelle per le quali G = , di cui si dirà al § 6. 



§ 3. Dalla terna d' equazioni (2) f si ricava : 



(4) ^tt^ = o, cioé[/]=0. 



da db de L J 



Cosi dalla terna (2)/-. si ricava : 



(4)« jn=0. 



A queste due proprietà evidenti delle quantità 7, j se ne aggiungono altre 

 due, non meno essenziali per l'ulteriore interpretazione delle quantità stesse. 

 S'immagini una terna (s, v, n) di direzioni ortogonali, congrua a quella 

 degli assi {co, y, z)', e la terza, n, di queste direzioni sia quella d'una delle 

 normali a a (superfìcie di discontinuità o terminale) nel punto (a, b, e). 

 Calcolando, per mezzo delle forinole {2) f < , la componente j v di j nella dire- 

 zione v, la quale, come s, è quella d'una tangente alla superficie a nel 

 punto (a, b, e), si ottiene 



(4) è ' jv = Dm s . 



Quest'equazione, insieme con (4) B , tien luogo (a cagione dell'arbitraria 

 orientazione dell' angolo retto (s, v) nel piano tangente alla superficie) di 

 tutte tre le equazioni (2)/-'. La differenza Dm s vi é presa nello stesso senso 

 che in queste, se la normale n è la stessa in amendue i casi. Le due pro- 

 prietà cui si é fatta allusione scaturiscono, come corollarii, dall' equa- 

 zione (4) 6 -. 



Suppongasi, in primo luogo, che il punto (a, b, e) appartenga ad una 

 linea di discontinuità, cioè ad una linea che serva di limite comune a più 

 falde di superficie a. Se la direzione § coincide con quella di tale linea in 



