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 stenza d'una tema potenziale 



V m = 



V y 



/»/d- a- \ 



Il r ì>b rie 1 ,, 

 =J\Tcìn-Tb^)$ d(T ' 



il r De r oa 1 , , 



/ / r Da r Dò \ , , 



^JXVbìn-ìa-^)^' 



associata (nel senso già detto) all'unica funzione potenziale V, con questo, 

 per giunta, che le due forze F, G sono ora identiche fra loro in ogni 

 punto (x, y, z) che non sia in a (come risulta dalla stessa definizione ori- 

 ginaria (1) delle componenti Gr^*). Nei punti di a, ove le componenti di 

 F e di G non hanno valori determinati e che, di regola, giova escludere 

 dalle presenti considerazioni, si ha 



(8) 6 DV w = 0, DV y = 0, DV, = 0-, 



cioè le funzioni V xyx sono ivi continue (diventando però infinite logaritmi- 

 camente nei punti di s). 

 Scrivendo 



r/i* d^ \ 



„J \Dc ~òn De òn/ J \òb ~òn "òcìml r 



ed applicando il teorema di Stokes al primo integrale, si trova 



x ~J \òb ^n~Je^n)V~ h 'J ~7 ' 



dove, nella differenza Dtp, è preso positivamente il termine relativo alla 

 regione di a di cui il locale arco s, percorso una sola volta in un senso 

 arbitrario, forma contorno positivo rispetto alla normale n. Se dunque si 



Serie V. — Tomo II. 43 



