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§ 10. La validità ben accertata del teorema d'Ampère, citato nel § 

 precedente, autorizza a concludere, come s' è fatto, che l' azione d' un qua- 

 lunque sistema galvanico (j, j) sopra un polo magnetico é rappresentata 

 dalla forza elettromagnetica G, definita (2) per mezzo della terna poten- 

 ziale (3) dei sistema galvanico stesso. Ciò però non può affermarsi con 

 vero fondamento se non rispetto all' azione esterna : nel caso d' un polo 

 magnetico interno manca ogni indicazione diretta circa la natura dell'a- 

 zione elettromagnetica, cosicché la rappresentazione incondizionata di que- 

 st'azione per mezzo della forza G non é giustificata, in fondo, che dal- 

 l'accordo delle deduzioni teoriche coi fatti osservati. 



Giova tuttavia notare espressamente che tale questione, dal punto di 

 vista matematico, non presenta qui la stessa indeterminatezza che nel 

 caso del magnetismo, almeno finché il polo si suppone situato in un punto 

 ordinario di S. Infatti il contributo dato alle funzioni V«., V y , V z dall'in- 

 torno del polo é evanescente (3) insieme con questo intorno, e lo stesso 

 avviene per le derivate prime di queste funzioni e quindi anche (2) per 

 le componenti G x , G y , G z . Ne risulta che se il sistema galvanico si con- 

 cepisce decomposto in filamenti rientranti, indefinitamente attenuati e per- 

 corsi ciascuno da una corrente filiforme costante, il contributo dato alla 

 forza G dal filamento che contiene il polo é evanescente insieme col fila- 

 mento stesso. Ora l' immaginata decomposizione in filamenti non é punto 

 arbitraria : essa è all' incontro suggerita nel modo più preciso dalla na- 

 tura stessa delle condizioni che sono state riconosciute impreteribili per 

 la sussistenza d' ogni sistema galvanico come tale. Una polarizzazione 

 magnetica non presenta verun carattere analogo, né si presta, per con- 

 seguenza, ad alcuna decomposizione speciale motivata da ragioni egual- 

 mente intrinseche. 



È questo il luogo di ben fissare il senso d'alcune locuzioni usate da 

 Maxwell. 



Un campo (S , a) può essere sede ad un tempo d'una distribuzione 

 magnetica m e d' una distribuzione galvanica (j, j) . Come tale si può ad 

 esso attribuire una terna potenziale unica (Y ;r , Y y , Y 2 ) , le di cui funzioni 

 componenti sieno le somme delle omologhe componenti spettanti alle due 

 distribuzioni, separatamente considerate. Questa terna soddisfa alla con- 

 dizione solenoidale [V] = . Le quantità GL , (% , GL calcolate, con queste 

 tre nuove funzioni, per mezzo dolle ordinarie forinole (2), sono manife- 

 stamente le componenti della totale forza polare od elettromagnetica , 

 cioè della risultante di quelle due omonime forze che emanano separata- 

 mente dalle due distribuzioni coesistenti. Ora Maxwell attribuisce ad un 

 tal sistema misto anche una forza magnetica E , intendendo per essa la 

 risultante dell'omonima forza F, emanante dalla distribuzione magnetica 



