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ni, e della forza elettromagnetica G, emanante dalla distribuzione galvanica 

 {,/', j), come se anche per quest' ultima esistesse una forza magnetica , co- 

 stantemente eguale all' elettromagnetica. Questa nuova forza F, che in ge- 

 nerale non ammette funzione potenziale unica nell'interno del sistema, é 

 manifestamente legata all' altra G dalle ordinarie relazioni : 



(11) G. = F, + 4to,, G y = F y -+- Anniy , G* = ~F S ■+- A7tm s . 



Ciò posto si riconosce senz'altro che le espressioni 



1 /3F* SF ? , SFA 1 



(11). 



4jt\ Sa? 



ty 



An 



(F„ -+- F„.) 



sono atte a rappresentare le densità, cubica e superficiale, del magnetismo 

 libero, nella distribuzione magnetica m ; ed é altresì facile riconoscere che 

 le formole atte a rappresentare, in analogia a (3) , a ., le componenti dei 

 due vettori ,/', j, nella distribuzione galvanica, sono le seguenti: 





<11) 6 4mj„= -^ 

 4nJ M 



ì>s Sa? ' 



Sa? 



»</ ' 



^=w, l è-m£\ 



Sn 



Sn 



4* = iW^-flF.^ ( 



Sa? 



ty 





(È appena necessario avvertire che se, in queste formole, si scrivesse G 

 al posto di F, si otterrebbero non già i richiesti vettori galvanici j, j, ma 

 le risultanti di questi e degli omologhi vettori relativi a quella distribu- 

 zione galvanica che equivale polarmente alla magnetica). 



Supposte note ad un tempo (o come tali considerando) le due forze 

 F, G emananti dal sistema misto, le precedenti formole adempiono all'im- 

 portante ufficio di somministrare, per mezzo di quelle, tutti gli elementi 

 più essenziali del sistema stesso, cioè le componenti di polarizzazione ma- 

 gnetica, le densità del magnetismo libero e i due vettori galvanici j, j. 

 Anche le funzioni V^, componenti la terna potenziale mista, possono 

 esprimersi (1) 6 colle tre funzioni M xyz che si deducono dalle formole (2) e 

 mediante il cambiamento di G in G. 



Questo modo di considerare le cose costituisce una delle principali pe- 

 culiarità del Trattato di Maxwell. 



