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Se anche la prima distribuzione è magnetica, quest'espressione si riduce 

 di nuovo a 



f{F x m x ■+• F^m'y -+- F z m z )dS' -+- 4mf(m x m' x -+- m/rì^ -+- m E m' e )d2 , 



ossia (§ 10, M. M.) a 



— POS, S') ■+- 47if(m x m' x -+- m^m'^ -+- m z m' ! )d'L , 



dove 2 é lo spazio comune alle due distribuzioni S, S'. Si ha dunque : 



PO?, s') 



(12.) c = —f{ V'J X + V'J,+ V'J z )dS -J{ VI j%-h VX+ Vll)da h- 47if(m x m'*+ )d% 



= — ^ t j{G x G' x -+- G y G' y h- G,G;)dS^,-H 4itf(m x m' x -h )dS , 



si ottengono, cioè, due nuove espressioni del potenziale mutuo apolare delle 

 due distribuzioni magnetiche, espressioni le quali possono dirsi elettroma- 

 gnetiche, in quanto vi figurano gli elementi relativi alle due distribuzioni 

 galvaniche rispettivamente equivalenti alle magnetiche. 



Se le due distribuzioni magnetiche sono fra loro identiche, la prece 

 dente equazione si converte in quest' altra : 



(12), 2J ~ J 



= — ^-J G'dS^ -+- ZjtJnvdS , 



che porge una duplice espressione dell' autopotenziale apolare d'una distri- 

 buzione magnetica (la seconda delle quali espressioni é implicita nella 

 forinola (13), § 11, M. M., formola che era già stata notata da W. Thom- 

 son, Reprint p. 439). 



Per due distribuzioni di carattere misto (cfr. il § precedente), il proce- 

 dimento che ha condotto all'equazione (12) conduce medesimamente alla 

 equazione più generale : 



f{Tj^rj u -+-y,ms -+./(y: i ■+■ y; j, -+- y: %&* 



(13) J 



= ^JCFM -+■ F 9 G; -h WjdSoo , 



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