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 La seconda osservazione consiste in ciò che, potendosi anche scrivere 





L L'M? 



L 



3 ? 



ogni intensità specifica j può altresì considerarsi come il prodotto d' una 

 velocità per la densità (cubica) d'un quid della specie l}- M^ . È dunque 

 lecito considerare ogni flusso galvanico come un flusso d'elettricità, pur- 

 ché si chiami elettricità il quid della specie indicata. Effettivamente é noto 

 che, in misura magnetica, ogni quantità d'elettricità é della specie L^M^ . 

 Non v' è del resto nulla di sorprendente in questa coincidenza, la quale 

 ha origine dalla convenzione che il prodotto d' un' intensità specifica per 

 un'area e per un tempo rappresenti una quantità d'elettricità. 



§ 13. Ritornando ai due corpi S, S', ed incominciando dal corpo ma- 

 gnetico S', supposto mobile e deformabile con continuità, si domanda : 

 In qual modo devesi concepire variabile la distribuzione magnetica m, 

 durante la deformazione prescritta allo spazio S' in cui ha sede tale di- 

 stribuzione ? 



La risposta a tale quesito é del tutto ovvia, ove si adottino i concetti 

 ordinami circa la costituzione dei corpi magnetici. Giusta questi concetti, 

 se si considera (ommettendo qui per semplicità gli apici) un elemento di 



volume dS , circostante al punto (a, b, e), e se si denotano con (i x , (j. , 



le masse magnetiche concentrate nei singoli punti (a 17 b 1 , e,), (a 2 , b 2 , c 2 ),.... 

 di questo elemento, si hanno le eguaglianze di definizione : 



m a dS = 2(i idi , rribdS = S^ò; , m c dS = 2^-6; , 



dove la somma 2 si riferisce a tutte le masse ^ contenute nell'elemento 

 e soddisfacenti alla condizione 2^ = 0. Di qui, facendo variare la posi- 

 zione di tutti i punti dell'elemento, ma mantenendo costanti le singole 

 masse fa, che li debbono accompagnare nei loro spostamenti, si ha 



Ò(m a dS) = 2>}iidcii , etc. 

 Ora, per l' ammessa continuità degli spostamenti si può porre 



dai -=da-¥- —— (cii — a) -+- — — (ò; — b) -+- ^— (e,- — e) , etc, 



0(1 CO OC 



