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 epperó si ottiene 



v s oda~ oda„ , oda„ 



zaffai = — zhìcCì -t- -—-Znibi -+- — — Zfiid 



oda oda oda, 



-— m a -+- — T m b -+- — — 

 oa ob oc 



—— m a -+- — — m b -+■ -^—m c ) dS ; etc. ; 



jdS; 



debbono dunque sussistere le equazioni : 



d(m a dS) = -7— m a -+- —7- m & ■+- -^— ;n c )dS , 

 1 \ Oa co ve I 



(15) / d(m 6 d»S) = (— — m a -i-^T-m 6 H-^— m c jrf*S, 



o(m c dS) = y——m a -+- -xj-^b ■+■ ——m c )dS , 



le quali forniscono le cercate espressioni delle variazioni dm a , dm b , dm c , 

 giacché si sa essere 



SMcn pda òdb odc\ 70 



Queste variazioni son quelle che devono considerarsi, in risposta al que- 

 sito dianzi formulato , come semplicemente imposte dalla deformazione 

 della sede materiale S: esse si diranno perciò variazioni forzate, in oppo- 

 sizione a quelle altre che potrebbero verificarsi, a sede fissa, nell'intensità 

 o nella distribuziune delle masse magnetiche y.i e che si diranno varia- 

 zioni libere. 



Se non che, per restare in armonia col tenore generale di queste ri- 

 cerche, giova rendere indipendente la deduzione delle formole precedenti 

 dalla considerazione, che vi é implicita, dell' elemento magnetico. A tal fine 

 conviene ricorrere all'equazione generale (2) del § 2, M.M., qui trascritta 

 nella forma 



(1 5)j J Ud(i =J (^- m a -+- -^7- m b -+- — m c jdS , 



dove dfji rappresenta l'elemento generico di magnetismo libero, esistente 

 sotto la forma kdS neh' elemento di volume dS, oppure sotto la forma lido 

 nell'elemento di superficie da. Da quest'equazione, facendo dapprima va- 



