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sono, cioè, le componenti di momento d'una distribuzione magnetica, esi- 

 stente nella sede fissa S, cui corrispondono, nei singoli elementi cIS, da 

 di volume e di superficie, le quantità arbitrarie èd^i di magnetismo libero. 

 Le formole (15) c sono assolutamente generali. Per venire alla questione 

 particolare di cui doveva trattarsi basta osservare che, se non avesse luogo 

 spostamento veruno, queste stesse formole darebbero dm a = (dm a ) 7 etc, 

 mentre la definizione stessa di variazione forzata esige che in questo caso 

 debba essere 



dm a = dtrib = dm c = . 



Il carattere delle variazioni forzate é dunque espresso da 



(dm a ) = (dm b ) = (dm e ) = 



(assenza di variazioni libere), con che le equazioni (15) c si riducono per lo 

 appunto alle (15). 



Equazioni del tutto analoghe si verificano per le variazioni delle com- 

 ponenti d'intensità specifica di corrente: a convincersi della qual cos.-i 

 basta osservare che, sussistendo (5) per ogni distribuzione galvanica in 

 tré dimensioni l'equazione 





dove Z7ha lo stesso carattere che in (15) 6 , le quantità j aha possono essere 

 considerate come componenti d'una polarizzazione magnetica a magne- 

 tismo libero dovunque nullo (ed infatti le equazioni di condizione (14)„ 

 corrispondono appuntino a quelle elei § 7 M. M.). Le variazioni forzate 

 delle componenti d'intensità specifica d'una distribuzione galvanica a sede 

 variabile sono date quindi dalle equazioni seguenti : 



/ &/ • 7ox /Ma. *da. 53a.\. 

 1 *<***) = (-^* + ^ + ^ dS > 



§ U dS) = (-J. -H -^J, H- -- Jc )dS , 



à(jcdS) = (— /„ -H -^* - -^.jdS . 

 (Helmholtz, W^'ss. ^é/i. T. I, p. 731). 



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