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§ 14. Per calcolare generalmente l'azione ponderomotrice che può ve- 

 nire esercitata sopra un corpo magnetico, variabile di posizione ed even- 

 tualmente anche di forma, si denotino con X, Y, Z le componenti della 

 forza qualunque che agisce, nel punto generico (a, b, e), sopra un polo 

 unitario ivi situato. Se dfi è una quantità di magnetismo libero concen- 

 trata nello stesso punto e se da, db, de sono le componenti dello sposta- 

 mento infinitesimo di questo, il lavoro ponderomotore che nasce dall'azione 

 della detta forza sull'intero corpo può essere rappresentato da 



dL p =f(Xda -+- Ydb -h Zde)d l i , 



dove l'integrazione si estende a tutte le masse magnetiche dfi. Ammessa 

 la continuità degli spostamenti, si può porre, nel teorema generale (15)è, 



U = Xda -+- Ydb -+- Zde 



e si ottiene 



%T f\l>(Xda^-Ydb-hZde) ) 70 



ovvero 



(17) dL p —J ( — m a -+- — m b -+- — rnAda -+- )dS 



fi fida ìda ìda \_ } 7CY 



■+-J \ \W m ' + ~W m + W m °) X * \ dS - 



L'espressione sotto il secondo integrale può mettersi sotto la forma 

 (tì-t-0)dS, dove 



n v hda ìdb _ Ddc l._ ^ JDdc *db\ 



ed il risultato (17) può quindi interpretarsi dicendo che l'azione pondero- 

 motrice delle forze (X, Y, Z) sul corpo magnetico è rappresentata: 



1°) da forze traslatorie, agenti su ciascun elemento di volume dS, 



