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colle componenti : 



(oX oX oX \ ]a 



\ca ob oc ) 



I loY oY oY \ ,„ 



a?). ( w %+ ¥ ms+ ¥ m r ' 



foZ ÒZ oZ \, 



i X x = Xm a , 



/ Y z = i(Zm b -+- Ym e ) , 



ì Y y = Ym b , 



< Z^ = 4-(Xm c -+- Zm ffl ) , 



( Z z = Zm c ; 



? X y =±(Ym a -+- Xm b ) . 



2°) da momenti rotatorii, agenti su ciascun elemento di volume dS, 

 colle componenti : 



(1 7)j (Zmj — Ym c )dS , (Xm c — Zm a )dS , ( Fm fl — Xm b )dS ; 



3°) da pressioni, agenti su ciascun elemento piano tracciato nel corpo 

 magnetico, colle componenti unitarie : 



(17). 



Queste pressioni restano naturalmente prive d'effetto quando il corpo ma- 

 gnetico é rigido. In questo caso non sussistono se non le forze traslato- 

 rie (17)„ ed i momenti rotatorii (17)& (Thomson, Reprint p. 373). 



Ma all'espressione sotto il secondo integrale in (17) si può anche dare 

 la forma (15) : 



Xd(m a dS) H- Yd(m b dS) -+- ZÒ{m c dS) , 



mentre quella sotto il primo integrale può essere trasformata in base alle 

 identità : 



ÒX ÒX oX oX ÒY oZ 



r-m ( . + -rr- rn b -+- — rn c = — - m a -+- — m b -+- — m c 

 oa co de oa oa oa 



/ÒX oZ\ /oY oX\ 



+{jc— wn - te - un ' etc - ; 



si può quindi scrivere anche : 



(17), dL p = dJ(Xm a H- Ym h ■+■ Zm c )dS -+-/"j (^— ~\ (m b de — m e 9b) ■+- J dS. 



Serie V. — Tomo II 45 



