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su tutto lo spazio S, con riguardo alle forinole (14), alle forinole (2) ed al 

 teorema (5), si ottiene : 



A* v a j a + dv t .j b -+- d v c .j c )ds 



=J\G a 'da' -+- G b <db' -+- G c 'dc')dn' — 4jtf\(m z J y — m y j z )doc -+- \dZ, 



dove, come in (17) e , il luogo 2 dei punti {x, y, z) é lo spazio comune ad 

 S e ad S' . D'altronde l'integrale 



JXGa'da' -h G b -db' -+- G c -dc')d(t' 



non é altro che la quantità designata nel § precedente con dL p , da desi- 

 gnarsi ora invece con dL' p ; si ha dunque (17) e : 



8AGatn a ' -4- G b >m b ' -+■ G c -m c ')dS' =f(dV' a .j a -+- dV' b .j b -+- dV' c .J c )dS 



cioè (18): 



= àf( V'Ja -f- VI/, -f- Vj c )dS = òli , 



dove la variazione d ha il senso che risulta dal già detto in questo stesso §, 

 cioè proviene dalla deformazione dello spazio S' e dalla conseguente va- 

 riazione forzata del momento magnetico m, restando fisso il punto («, b, e) 

 cui si riferisce la terna potenziale V' atc del corpo magnetico S'. 

 In base a ciò si porrà definitivamente : 



( 1 8)„ dL' p = òli -+- Anf \ (mj y — m y j z )dx ■+- \dZ. 



§ 16. Per determinare, con un procedimento analogo al precedente, il 

 lavoro ponderomotore che il corpo magnetico S' esercita sul conduttore 

 galvanico S, quando questo subisce una deformazione infinitesima, bisogna 

 conoscere la forza che fa riscontro alla elettromagnetica, cioè quella che 

 sarebbe da qualificarsi come forza magnetoelettrica. 



Nel caso più semplice, questa forza può essere determinata colla con- 

 siderazione seguente, fondata sopra un' abbastanza plausibile estensione ai 

 potenziali polidromi di un canone riguardante i potenziali monodromi. 



Supposto che il punto (a', b', e) sia esterno al conduttore, il trinomio 

 G a 'dd->r- G b 'db'-+- G c 'de' ammette un integrale, generalmente policlromo, die- 

 si denoterà con — U'. Propriamente si porrà 



U'= (G a 'da'-h G b 'db'-h G c 'dc'), 



*J a'b'c' 



