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intendendo che il cammino d'integrazione s si diriga, in un modo deter- 

 minato, dal punto (a', è', e') all'infinito, nello spazio esterno al conduttore; 

 per tal guisa U' rappresenta il lavoro ponderomotore compiuto dalle forze 

 elettromagnetiche sopra un punto materiale, sede d'un polo magnetico 

 unitario, durante il passaggio di questo punto (lungo il cammino s') dal 

 posto (a', b', e') all'infinito. Si ammetta che qualora, restando invece fisso 

 il polo magnetico, il conduttore subisse una qualunque deformazione infi- 

 nitesima, il corrispondente decremento della quantità U' rappresenterebbe 

 il lavoro elementare compiuto sul conduttore medesimo dalle forze magne- 

 toelettriche emananti dal polo. 



Introducendo in U' i valori di G a 'b'c , si trova 



?_/ a b e £/ 



( 



VcV 6 u Jc r r^ 



^ * ■ ì 





ossia 









U' = 



=/( 



l&aja ■+- Wbjb -+- W c J c )dS , 





posto per brevità : 









r^da' 

 o« = / — > 



*J a'b'c' • 





r°°db' r°°dé 



Vb = l — , c c = / — , 



*J a'b'c' ' "J a'b'c" f 





Wa ~ì>b Be' 





ìv a i>V c ùv b 

 de Za ùa 



Db " 



Facendo variare il luogo »S dei punti (a, b, e) si ottiene : 



dU' =f\ w J(j a dS) -+- WbdUbdS) -h w c d(jcdS) | -+-f(jM a -hjìdwb -hj c dw c )dS. 



Avuto riguardo ai valori (16) delle variazioni forzate d(J a dS), etc, la quan- 

 tità sotto il primo integrale é il prodotto di dS per il polinomio 



fòda . Dda . ìda . \ 



i0 W 8 + ¥" ;6 + ^) +etc -' 



il quale può essere trasformato in quest'altro: 



^ + ^-H^./ c -(^-^ + — ^6 + — ^)y a -etc., 



dove 



