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 riducendo e tenendo conto del teorema (5) si può quindi scrivere : 



du -J\l\^-^r-{^-^M da + ) ds - 



Ma, per essere il punto (a, b, e) a distanza finita dalla linea s, si ha 



A 2 e>„ = A 2 v b = A 2 v c = , 



5p fl 5ps 30c 



ì>a ì)b t)c 



r(^ s f J M i 



eppero 



8 1 



r— = — A o 0„ -+- 



■Ada ^ ìb ^ ì>c)~ Da' " 



36 De 2 " ?a\Da 



■si giunge cosi all'espressione definitiva del decremento di U' 



dU -f\\^-ì^) da 



- \dS, 



espressione la quale, come si vede, dipende unicamente dalla posizione 

 (a', b\ e') del polo e non reca più alcuna traccia del cammino d'integra- 

 zione s'. 



Dalla forma di quest'espressione risulta, per l'ammessa ipotesi, che il 

 cercato lavoro ponderomotore magnetoelettrico può riguardarsi come do- 

 vuto ad una forza di componenti 



pi 4 \ 



e te. 



agente su ciascun elemento dS del conduttore galvanico ; forza la quale, 

 come giova notare, é eguale e contraria alla cosidetta forza elettroma- 

 gnetica elementare (cioè a quella donde si può concepire che nasca, per 

 via di composizione, la forza G), la quale è invece applicata al polo. Se, 

 al posto d'un polo unitario, s'immagina collocata in (a', b', e') una massa 

 magnetica elementare d{i', e se poscia si considera un sistema continuo 

 di tali masse, per guisa da ricostituire un corpo magnetico S', eli funzione 

 potenziale V, si ottengono cosi le seguenti espressioni delle componenti 



