— 360 — 



di forza magnetoelettrica esercitata da un tal corpo sull'elemento dS d'un 

 conduttore galvanico : 



(ir. ar.\, , 

 Kìb J °-^ J T s > etc " 



o meglio 



(19) (F'Jt — F'JJdS, (F'J c — F'J a )dS, (F'J a — F'J t )dS , 



dove F' é la forza magnetica del corpo. 



Queste espressioni restano cosi stabilite (ammesso il postulato di cui 

 sopra) nel supposto che l'elemento dS sia esterno al corpo magnetico S'. 

 Per il caso in cui quell'elemento faccia parte dello spazio S' sembra man- 

 care qualsiasi indicazione precisa circa l'esistenza e la natura della forza 

 di cui qui si tratta. Se tuttavia si ammette che le componenti di questa 

 forza sieno rappresentate in ogni caso dalle espressioni precedenti, si giunge 

 a risultati concordanti colle teorie ricevute. 



§ 17. Accettando l'ipotesi testé accennata, se si designa con dL p il la- 

 voro ponderomotore esercitato dal corpo magnetico S' sul conduttore gal- 

 vanico S, durante una deformazione infinitesima di quest' ultimo, si ha : 



dL p =f\ (F'J b — F' b j c )da -+- \dS, 



od anche (1) : 



§L P ==/{G'J t — G'„j c )da -+- \dS—Anf\ (mj y — m v j z )dx -+- | dS , 



dove G' è la forza polare od elettromagnetica del corpo S' e dove 2 é, 

 come sempre, lo spazio comune ad S e ad *$'. 

 Ora dall'eguaglianza 



r ,. r ,. w.. , *n. , pr.. pr a . &f;. ir a . 



•òa ja ' M JU ' là' \ì>a JU ' ìb JU ' 

 e dalle due analoghe si ricava 



(G'j\ - G\j e )da -h = dV' a .j a h- dV' b .j h -+- dV' c .j c 



. *■ r a m , v a • . ^ r a • 



da 



la JU ' So- 70 " ^c Aì 

 dove le variazioni dV' aU si riferiscono ora al semplice spostamento (da, db, de) 



