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amendue i corpi ad un tempo. Questo risultato conduce a concludere che 

 la quantità — n, definita da (18), deve considerarsi come il potenziale 

 ponderomotore mutuo dei due corpi. Il decremento di questa quantità (la 

 quale si annulla quando i due corpi sono a distanza infinita fra loro) mi- 

 sura infatti, in ogni caso, il totale lavoro ponderomotore mutuo che si pro- 

 duce durante una qualunque deformazione infinitesima del sistema, defor- 

 mazione accompagnata da quelle sole variazioni d' intensità magnetica e 

 galvanica che sono strettamente imposte dalla deformazione stessa. 



Quando i due corpi S, S' non hanno punti comuni, i lavori pondero- 

 motori parziali compiuti separatamente sul magnete S' e sul conduttore S 

 ammettono una determinazione distinta, la quale, a tenore delle equazioni 

 (18) a , (20) a , è fornita semplicemente dalla rispettiva variazione parziale 

 del potenziale II. Quando invece esiste una parte 2 comune ai due corpi, 

 non si può più distinguere un lavoro eseguito sul magnete da uno ese- 

 guito sul conduttore, e le due citate equazioni (18) a , (20) o non definiscono 

 questi due lavori se non in un modo puramente convenzionale, cioè nel 

 supposto che la deformazione si compia, nella parte comune 2 , soltanto 

 per F uno o soltanto per l' altro dei due corpi, il che é fisicamente incon- 

 cepibile. Non é che sommando le dette due equazioni che si fa scomparire 

 questa convenzione e che si riproduce quel risultato che sarebbesi ottenuto 

 ab iniiio, se si fosse tenuto conto della variabilità simultanea dei due corpi. 



È ora facile completare l' analisi delle forze che sollecitano ciascun 

 elemento del sistema, senza distinzione di corpi, anzi con più diretto ri- 

 guardo agli elementi che questi possono evere in comune. Si ha (20), di- 

 stinguendo per chiarezza con d' la variazione parziale relativa alla sola 

 distribuzione magnetica : 



dll =f\ d'V'J a -+- -+- (G' cJ l - G'J c )da h- \dS, 



od anche, utilizzando la verificazione già fatta nel § 15, 



dU =f\à' [{G x m x + Gyiny-h G z m z )dS\ -+- (G' zJy — G'J z )dSdx -+- j 



dove (x, y, z) designa, per comodo, un punto qualunque di S e di S' e 

 dS l'elemento generico di volume circostante a questo punto. Di qui si 

 ricava (15) : 



dU = I ) (~ ma, -h -t—^ m y -+- — — m. -h G\ /' — G' jAdx->t- 



J ' \ t>a? ì>x J dx J " Jj ) 



„ fidx ìdx Idx 



G x - — m x -+- — — m,, -\ — r — m z -+- / dS 



/Mao Mx Mx \ 



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