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si ottiene 





da De 



dì >* 



e e ^ = —da'— -^6' , 

 De Da 



Giova notare che ai secondi membri di queste equazioni si potrebbero 

 aggiungere ordinatamente dei termini della forma 



¥*, $dt, ^9t, 



Da Dò De 



dove <p denota una qualunque funzione monodroma e continua delle coor- 

 dinate (a, b,c): e ciò in virtù del teorema generale (5). Ma siffatta ag- 

 giunta verrà fatta più opportunamente in seguito. Importa invece avvertire 

 subito che, neh' interpretazione idrodinamica del § 4 , il lavoro (22) può 

 considerarsi come quello che verrebbe effettuato sul fluido mobile j, nel 

 tempuscolo dt, dalla forza unitaria e di componenti (22) a . Questa forza 

 è precisamente quella che, nell'ordinario linguaggio ed in armonia colle 

 ordinarie definizioni, si qualifica come forza elettromotrice provocata, nel 

 punto (a, b, e) del conduttore, dal polo magnetico mobile (a', b', e'). 



Si é supposto che il corpo & fosse immobile ; e, in particolare, nelle 

 espressioni (22) a delle componenti di e, é stato supposto immobile il punto 

 materiale (a , b , e) . È necessario aggiungere un' ipotesi, per il caso che 

 questo punto sia in moto : quest' ipotesi è che l' azione elettromotrice del 

 polo (a 1 , b', e') sul punto (a, b, e) non muti se ad amendue questi punti 

 si attribuisca un moto addizionale comune, in particolare quello che riduce 

 il secondo punto all' immobilità. Ammesso questo principio, cioè facendo 

 dipendere la forza e dallo spostamento relativo dei due punti, se il con- 

 duttore »5> é variabile di posizione, od anche di forma, in guisa che, nel 

 tempuscolo dt, il suo punto materiale (a, b, e) riceva lo spostamento (da, 



