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derato come appartenente allo spazio occupato da un conduttore galvanico^ 

 é manifestamente definita dalle componenti : 



E a =.fe a d{i' , E b = fe b d(jL , E c =fe c dyì , 



dove gli integrali si estendono a tutte le masse magnetiche contenute nel 

 corpo S' : se quindi si denota con V la funzione potenziale di questo 

 corpo, si ottiene (22) a > : 



E a dt — ^rr-dc —db -+• — / £- — ^r / ^ , etc. 



I tre integrali che compajono in queste formole sono già stati incon- 

 trati nel § 15, dove anzi essi figurano già nelle differenze : 



5 rdb'dfi' 3 fde'dfi' 



leJ r DbJ ' r ' 6tC - ' 



poste ivi sotto le forme equivalenti : 



-J \6 9b '-w 3c ^' etc - ; 



si possono quindi assegnare subito queste altre espressioni delle differenze 

 in questione : 



— dVà-+- An(m c db — triade) -+- -L — - , etc. 

 con che si ottiene : 



E a dt = — d V' a -H Ujim c — c ^) db — Uizm b — ^' W -+■ 5^3 , etc. , 



o più semplicemente (1) : 



E a dt = — d V' a -+- G' c db — G' b dc -+- %^i , etc. , 



CU 



dove G' è la forza polare od elettromagnetica del corpo S'. 



Non é necessario svolgere più minutamente l'espressione designata con 



